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Diffusion. Theorie der Rückdiffusion mit Absorption. 



y) Dickes Plattenpaar. — Für den Fall, daß die Plattendicken Xj und Xj größer 

 sind als die Rückdif fusionsdicken Xm der betreffenden Materiale, gelten die Annäherungen: 



Pi = Pi , Ps = Pa ' 



8j=(l_pf)e-°"^', h= (l-pi)e-"'^', 



also, mit der auffallenden Intensität Jo: 



62) 



Vom Plattenpaar | ^^j^^ ^^ ^^.^ pj^^^^ ^ ^„^^^^^ 



rückdiffundierte Intens.: | 



Vom Plattenpaar 1 (i-p^) (l -p2) ^_^,,, _^,,, [(also Reihenfolge der 

 durchgelassene Intens.:) " l-PiPa ^ I Platten gleichgültig), 



11 2 



" l-PiPa 



Elektronenzahlen: Z+ = J^ -, Li_ e-«>'' , 7' = p/^ . 



i-PiP2 



c) Intensitätsverteilung und Elektronenzahlen im Innern eines 

 Mediums. 



a) Wir nehmen jetzt die beiden Platten 1 und 2 aus demselben Material bestehend 

 an. Es gelten dann noch immer die unter b, ß und y zusammengestellten Beziehungen, 

 nur daß «1= «2= a, pi = p2= p wird, x^ wird dann die laufende Tiefe, die wir als unab- 

 hängige Variable jetzt mit x bezeichnen und von welcher die Elektronenzahlen Z und 

 die innere Intensität J abhängige Variable sind. Die Gesamtdicke der Platte bezeich- 

 nen wir mit ^ = Xj + Xj. 



Man hat dann, wenn die auffallende Intensität Jq ist, in der Tiefe x: 



die Elektronenzahlen Z"*" = Jq — - ^ _^^^ e "" , 



JoP 



1-p'e- 

 1 _g-2a(^-x) 



und die Intensität J = Jo (1 — P) ' „ _,„t e 



1 — p e ^ 



63) 



'«^ l-p^e-^«^ 



p'e 



ß) Abgesehen von den Grenzschichten Xm (wie unter by) gilt demnach in Annähe 

 rung für die Intensitätsverteilung im ganzen Innern der Platte 



Z+ = Joe-°'^ , Z- = pZ+, 



J ^ Jo (1 - p) e~°'^ , während die 



rückdiffundierte Intensität JqP 



und die durchgelassene .lo (1 - p^) e"«^ ist. 



64) 



