Diffusionsfaktor und Absorptionsfaktor. ^P^5^X!!LYH£*ÜL ^^J^ 



d) Allgemeine Beziehungen, Intensitätssprünge, Elektronendichten**^. 



Es ist aus b und c ersichtlich, daß in der Annäherung, welche die Grenzschichten 

 von der Dicke Xi„ vernachlässigt (b y, c ß), folgendes gilt"^': 



a) Die Intensität im Innern beliebiger, auch aus Schichten verschiede- 

 nen Materials zusammengesetzter Medien ist stets durch zwei Faktoren dar- 

 stellbar, welche man Diffusionsfaktor und Absorptionsfaktor nennen kann; der 

 erstere enthält von Materialkonstanten nur die Rückdiffusionskonstante p und zwar 

 algebraisch, der zweite nur den Absorptionskoeffizienten a und zwar exponentiell. Der 

 Diffusionsfaklor ist frei von x; er ändert sich nicht beim Fortschreiten im Innern 

 eines und desselben Mediums, sondern nur beim Durchschreiten von Grenzschichten. 

 Insofern die letzteren dünn sind (Dicke Xm), kann man von Sprüngen dieses Faktors 

 reden. Der Absorptionsfaktor enthält x im Exponenten; er ändert sich stetig, auch durch 

 die Grenzschichten hindurch. 



ß) Der Sprung des Diffusionsfaktors ist (nach c ß) beim Übergang vom 

 Vakuum in das Medium l:(l-p) und beim umgekehrten Übergang (1-p) : (1-p*) 

 = 1 :(l + p). 



Vergleicht man Intensitäten hinter Platten variierter Dicke, jedoch nur über Xm, 

 so fällt der Diffusionsfaktor fort; die Verhältniszahlen der Intensitäten enthalten nur den 

 Absorptionsfaktor, was für Absorptionsmessungen wichtig ist und worin die theoretische 

 Rechtfertigung der Gl. 9 oder 11 beruht. 



y) Nach ß ist bei der unter b y betrachteten Doppelplatte der Diffusionsfaktor im 

 Innern der ersten Platte 1— p^ und im Innern der zweiten Platte (geschlossen nach der 

 durchgelassenen Intensität, siehe b y) 



(1-Pf)(l- _1JL/(1 , ,,) . JizülHLzJ^ . 65) 



1 - P1P2 / 1 - P1P2 



Der Sprung des Diffusionsfaktors an der Grenzfläche zweier Medien 

 ist also 



(I- P^l-P.) ^^. (1+P.)(i-P.) ^ 66J 



1 - P1P2 1 - PiPa 



was die Spezialfälle ß in sich schließt. Ist pi= pg, so fällt der Sprung weg; es macht sich 

 an der Grenzfläche zweier Medien von gleichem Uwwegfaktor (gleichem Molekulargewicht, 

 bzw. Atomgewicht) kein Diffusionseinfluß merklich^^''. 



'^^) Die hier zusammengestellten Beziehungen können auch auf analoge optische Probleme 

 trüber Medien Anwendung finden (vgl. Note 584). 



«ä«) Daß die hier zusammengestellten Beziehungen nur in Annäherung entwickelt sind, bedeutet 

 insofern keinen Verzicht, als die Theorie auch bei exakter mathematischer Entwicklung nur in An- 

 näherung die Wirklichkeit darstellen würde; sie vermag die Einzelheiten der Übergänge innerhalb der 

 Grenzschichten nicht vollkommen wiederzugeben (vgl. Grundannahmen D 2, Note zu bß und F 2). 

 Die — -wie oben — von diesen Einzelheiten absehenden Beziehungen liaben jedoch allen bisherigen 

 Messungen gegenüber als brauchbar sich gezeigt. 



«ä') So findet beispielsweise an AI in Luft keine merkliche Rückdiffusion statt. Vgl. hierzu die 

 in Note 216 zitierten bestätigenden Beobachtungen (v = '35). 



Zu bemerken ist, daß Luft wegen des größeren Wertes von xm (vgl. Tab. 18) einen wesentlich 

 breiteren Schutzring verlangt, als AI (vgl. Dl). Bei v = '35 genügt noch die leicht vorhandene Breite 



