224 Diffusion. Theorie der Rückdiffusion mit Absorption. 



S) Die Intensitätssprünge an den Grenzflächen, vermöge des Diffusionsfaktors, 

 sind auch von Sprüngen in der Dichte der zum Strahl gehörigen Elektronen 

 begleitet. Bezeichnet A diese Dichte, d. i. die Elektronenzahl in der Volumeneinheit, 

 so ist die Intensität J = Av/'B, da v/B die effektive Mittelgeschwindigkeit ist, mit wel- 

 cher die Elektronen auf ihren gekrümmten und teilweise rückläufigen Wegen in Strahl- 

 richtung fortschreiten. Es ist daher 



A = J B/v. 67) 



Die Elektronendichte A wird also neben der durch den Absorptionsfaktor von J bedingten, 

 stetigen Abnahme auch die Sprünge aufweisen müssen, welche B und J zugehören, 

 nämlich beim Übergang vom Vakuum ins Medium 1 : (1 — p) B = l : (1 + p) und beim 

 umgekehrten Übeigang (1 — p) B : (1 — p2)= 1 : (1— p). Die Elektronendichte des Strahls 

 ist also im diffundierenden Medium vergrößert*'*. 



s) Das Verhältnis der Elektronenzahlen Z+ und Z" im Innern eines Medi- 

 ums ist in allen Fällen durch die Rückdif fusionskonstante bestimmt; es ist 



Z+ :Z-=1 : p. 



Die Häufigkeit rückläufiger Elektronen ist also an jeder Stelle im Medium p-mal kleiner 

 als die der rechtläufigen ebendort. 



e) Flächenhafte Strahlenquelle zwischen zwei Platten*^', 

 a) Strahlt die Quelle nur nach der Platte 1 hin^*° mit der Intensität }„, so wird 

 (wie unter b a) an der Grenzfläche beider Platten (d. i. bei der Strahlenquelle selbst) 



Z+ = Jq -; und Z~ = Jq 





wovon austritt aus der Platte 1 Jq 



und aus der Platte 2 J 







1 - P1P2 



I-P1P2 



68) 



von 3 cm; bei v = "9 ist aber schon 150 cm als Breite des Schutzringes bzw. halbe Breite des Bündels 



erforderlich, damit in dessen Mitte der Schluß auf Fehlen der Rückdiffusionswirkung von AI in Luft, 

 oder, was dasselbe ist, auf Gleichheit der Rückdiffusion von AI und Luft mit Sicherheit auf 1 pc gelte. 

 Ist das Bündel wesentlich schmäler, so wird AI in Luft rückdiffundierend erscheinen und zwar um 

 so näher mit vollem Betrage, je schmäler das Bündel ist. Denn die in Luft sehr großen seitlichen Wege 

 der Elektronen werden dieselben rings aus dem Bündel entweichen lassen, statt sie zur Rückdiffusion 

 zu bringen. Ist beispielsweise, wie bei den Rückdiffusionsmessungen von H.W.Schmidt (v = '92), 

 die strahlende Fläche nur 8 cm breit, was gegenüber xm = 150 cm in Luft nicht nur nicht groß, 

 sondern sogar sehr klein ist, so wird eben des letzteren wegen die Rückdiffusion in Luft gegenüber 

 der in AI nahezu vernachlässigt werden können (vgl. E 2 a). 



«ä') Im Falle des optischen Analogons bedeutet A die Energiedichte. 



"^») Die Gleichungen würden verlangen, daß die Quelle stets im Normallauf der Platten strahlt; 

 allseitig diffuse Strahlung kommt dem aber in der Wirkung jedenfalls sehr nahe gleich, da sie sehr schnell 

 von selbst in den Normallauf des Mediums übergeht. 



6ioj ßgf paii findet Anwendung bei Berechnung von Versuchen über Oberflächensekundär- 

 strahlung (s. E 1 c, d, e). 



