226 Diffusion. Rückdiffusionsmessungen bei mittleren Geschwindigkeiten. 



I.A. Becker. Messung der Riiekdiffusion und der Oberflächensekundärstrahlung von 



3Ietallen6" bei v = '35 (1905)«". 



Berechnungsweise. — Die Arbeit, in welcher zugleich auch Absorption 

 gemessen wird, ist in letzterer Beziehung bereits im Abschnitt III unter C3 ein- 

 gehend betrachtet worden; es handelt sich jetzt um die Neuberechnung der Rückdiffu- 

 sions- und zugleich der Sekundärstrahlungsmessungen. Die vom Verfasser selbst durch- 

 geführte Berechnungsweise stützt sich noch auf die (auch heute noch von manchen Autoren 

 ohne besondere Vorsicht benutzte) Analogie mit der Lichtreflexion, welche allerdings 

 von ihm selbst in der gleichen Untersuchung als unzutreffend gezeigt worden ist, indem 

 erkannt wurde, daß es sich bei der ,, Reflexion" der Kathodenstrahlen um eine Volum- 

 wirkung handelt (siehe B 2 a). Führt man die auf ebendiese Erkenntnis gegründete, unter D 

 entwickelte Theorie ein, so ergibt sich als Hauptunterschied gegenüber den Entwicke- 

 lungen des Verfassers der, daß nunmehr nicht nur der auftreffenden Strahlung eine Sekundär- 

 strahlungswirkung auf die Atome der Oberflächenschicht zugeschrieben werden muß, sondern 

 auch der aus dem Innern des Mediums kommenden rückdiffundierten Strahlung, wodurch die 

 Eliminationsgleichungen der Sekundärstrahlung und damit auch die Resultate für die 

 Rückdiffusion, sowie auch für die Sekundärstrahlung selbst sich ändern. Daß Neuberech- 

 nung in so veränderter Auffassung möglich ist, ist nur der eingehenden, reich variierten 

 Durchführung der Versuche zu danken; denn es treten 5 Unbekannte auf, zu deren Er- 

 mittelung 5 voneinander unabhängige Versuchsreihen kombiniert werden müssen. Die 

 5 Unbekannten sind: 1. Die Rückdif fusionskonstante p (bei Einfall der Strahlen im 

 Normallauf, wofür p definiert ist); 2. die analoge Konstante p' bei Einfall im Parallellauf , 

 in welchem die Strahlen vom (kleinen) Aluminiumfenster des Entladungsrohrs durch 

 das Vakuum auf die einige cm entfernte Metallschicht kommen**^. 3. Die Eintrittsober- 

 flächensekundärstrahlung o^ (siehe VC 3); 4. die Austrittsoberflächensekundärstrahlungo^; 

 5. eine Konstante r für die echte Reflexion der langsamen Sekundärstrahlungselektronen, 

 welche den reflektierten (d. i. nicht echt absorbierten) Bruchteil der Elektronen für 

 den Fall angibt, daß diese Metalloberflächen treffen. 



Die in Betracht kommenden 5 Versuchsmethoden^** und die für dieselben geltenden 

 Gleichungen sind die folgenden (a — e)«*^: 



a) Vakuumkäfig, dem die zu untersuchende Metallschicht (isoliert von ihm zur 

 Erde geleitet) dicht vorgeschaltet wird (a. a. 0. S. 422 u. ff.). Der Käfig fängt auf: 



"') Isolatoren, wie Glimmer, lassen wir hier außer acht, weil sie durch Eigenladungen leicht 

 Kraftfelder ergeben, die in bezug auf die langsame Sekundärstrahlung besondere Schwierigkeiten be- 

 reiten können. 



«") Ann. d. Physik 17, S. 405 bis 451. 



"^I p' kann nicht gleich p erwartet werden (vgl. F2), sondern muß als neue empirische Konstante 

 eingeführt werden, die sich allerdings im Endresultat als nicht sehr verschieden von p zeigt. 



•*«) Die außerdem noch vorhandenen Messungen mit dem Paraffinkondensator (S. 408 u. ff. 

 a. a. O.) benutzen wir hier nicht; sie waren vollkommen geeignet zur Ermittlung der Absorptions- 

 koeffizienten (s. III C 3), sind aber zu Weiterem nicht genügend durchsichtig in den Einzelheiten. 



°^') Die Gleichungen folgen aus den unter D abgeleiteten Ausdrücken für die Intensitäten bzw. 

 Elektronenzahlen und dem oben angegebenen Gesichtspunkt für die Sekundärstrahlung; sie wären 

 bei zukünftiger Benutzung der vortrefflichen von Herrn A. Becker ausgearbeiteten Versuchsmethoden 

 von vornherein an Stelle der ursprünglich angegebenen Gleichungen zur Richtschnur zu nehmen 

 (vgl. Noten 649 und 652). 



