228 Diffusion. Rückditfusionsmessungen bei mittleren Geschwindiglceiten. 



1 - p + OeP + g» Ji -70X 



wonach ^ = — — . 16) 



(1-p) 1 + ~r--- 

 \ 1 + r 



e) Wie unter d, aber die Platte negativ geladen (S. 438 u. ff. a. a. 0.). Es ergibt 

 sich in analoger Weise: 



1 - p - CT, - (j^p J- 



1 + r 



Aus den 5 Gleichungen 10 — li, welche sämtlich rechts nur bekannte Versuchsdaten 

 enthalten, folgen die links stehenden 5 Unbekannten. 



Resultate. — Man erhält mittelst Herrn Beckers Messungen^'^ für Aluminium: 



p = '28, p' = '23, a, = '13, a, = "05, r = '6. 



Daß p' < p, war zu erwarten (siehe E3); a^ und o^ sind bereits im Abschnitt V be- 

 handelt worden; die Reflexionskonstante r = '6 für Elektronen von Sekundärstrahlungs- 

 geschwindigkeit an AI ist im Einklang mit der qualitativ schon bekannten, reichlichen 

 (echten) Reflexion langsamer Elektronen an Metallen (B4a). Als genau bestimmt kann 

 r hierbei übrigens nicht angesehen werden, da die Gleichungen zu diesem Zweck un- 

 günstig sind. 



Für die anderen Metalle liegen die Versuche nicht in gleicher Ausführlichkeit bzw. 

 Einfachheit vor. Man muß daher die Zahl der Unbekannten reduzieren, was durch die 

 Annahme geschehen kann, daß auch bei diesen Metallen, wie es den Resultaten bei AI 

 entspricht, zu setzen sei: p' = "82p und cs^ = '3Sa^. Die erste dieser Annahmen ist bei 

 dem nicht großen Unterschied von p und p', der für alle Medien zu erwarten war, wohl 

 für den vorliegenden Zweck einwandfrei; die zweite ist insofern angenähert als richtig 

 zu erwarten, als die Ursache für o^ > a,, bei allen Stoffen die gleiche ist, nämlich Her- 

 kunft der sekundären Energie von der primären. Es reichen dann zur Berechnung der 

 verbleibenden 2 Unbekannten p und g^ die beiden Gleichungen 70 und 71 (a und b) aus, 

 zu welchen passende Messungen vorhanden sind. 



*") Es wurden nur Daten für dünne (aber doch schon über xni gelegene) Schichten zur Berech- 

 nung benutzt, da die Gleichungen vom Geschwindigkeitsverluste beim Durchgang absehen. Um auch 

 die Inhomogenität der Strahlen zu berücksichtigen, wurde der Absorptionskoeffizient a für jede Schicht 

 aus der unter III C 3 besprochenen Kurve mit demjenigen Werte entnommen, welcher der Dicke der 

 Schicht zugehört. Die sonstigen Daten sind entnommen: für a) Tab. XVII a. a. O. No. 1, 2, 3 (zum 

 Mittel vereinigt); für b) Tab. XX, Mittel; für c) Tab. XXII No. 1, 2, 3, 4 (zum Mittel vereinigt); für 

 d) und e) Tab. XXX (Mittelwert der beiden Versuchsreihen). Da die a. a. O. S. 439 angegebenen Kon- 

 trollversuche das Vorhandensein von zerstreuter Sekundärstrahlung (offenbar herrührend von den 

 Wänden des Raumes zwischen Aluminiumfenster und Auffangevorrichtung) anzeigten, deren Menge, 

 aufgefangen auf blanker AI-Platte, 2 pc der Hauptstrahlung betrug, so wurde hierfür eine Korrektion 

 angebracht, wo es in Betracht kam (Methoden a, b, c). Es gilt dafür, wenn s die volle, die Auffange- 

 vorrichtung treffende Intensität dieser Sekundärstrahlung und i„ die Intensität der Hauptstrahluug 

 ist, nach den gemessenen 2 pc: 



S (1 - r) = 0-02 io(l - p' - Ce - öap'). 



