Rückdiffusionsmessungen bei großen Geschwindigkeiten. Spez. Teil VII E 1. 229 



Man erhält für Ag*^^ 



p = "60, a, = '14. 



Für Au zeigt sich vermöge der Benutzung sehr dünner Schichten die bereits von 

 Herrn A. Becker selbst festgestellte Abhängigkeit der Rückdiffusion von der Schicht- 

 dicke; es wächst der Wert von p mit der Schichtdicke. Da jedoch die benutzten Glei- 

 chungen überhaupt nur bei Dicken über Xm gelten, hat nur das Resultat mit der dick- 

 sten Schicht«54 Bedeutung: p = '68, a^ = 'i2. 



Die Zahlenresultate für Ag und Au dürfen — wegen der aus Mangel an Versuchs- 

 daten gemachten Vereinfachungen und der teilweise ungünstigen Gleichungskombina- 

 tionen — noch mehr als die für AI nur als vorläufige Annäherungen an die Wirklichkeit 

 betrachtet werden. Zur ersten Orientierung in den Hauptzügen sind sie aber wohl von 

 Wert, und wir stellen dazu die Resultate über p weiter unten (3, Tab. 17) mit den für 

 größte Geschwindigkeiten gefundenen zusammen; o ist bereits im Abschnitt V benutzt 

 worden. 



Von dauernderem Werte als die bisherigen Zahlenresultate sind jedenfalls die zu 

 ihrer Berechnung entwickelten Gleichungen und deren Prinzipien, welche gestatten, 

 künftige Messungen von p und a von vornherein aufs günstigste zu planen, so daß auch 

 verbesserte Zahlenwerte erhalten werden können®^^. 



2. H. W. Schmidt, Messungen der RückdiHusion an 14 Elementen in festem Zustand 



bei v = "92 (1907)«56. 



a) Korrektionen zur benutzten Methode. — Die Methode selbst und die 

 reich variierten Versuche des Verfassers sind bereits ausführlich unter B 3 besprochen 

 worden; hier kommt es nur auf die Fehlerkorrektion der an dicken Platten gemessenen 

 Rückdiffusionskonstante p an. Der Verfasser selbst versucht keine vollständige Durch- 

 führung von Korrektionen^^'. 



Es wären nötig: 



a) Korrektion wegen der Rückdiffusion an der Unterlageplatte der Strahlen- 

 quelle. 



ß) Korrektion wegen Mehrabsorption der (verlangsamten) rückdiffundierten Strah- 

 lung in der Unterlageplatte. 



Y) Elimination der Fehlerquelle der Luftleitungsmethode bei der Intensitäts- 

 messung. 



8) Korrektion wegen Wellenstrahlung aus der rückdiffundierenden Schicht. 

 t) Umrechnung von vollkommen diffusem Eintritt auf den Normalfall, 

 r)) Korrektion wegen Rückdiffusion in der Luft und wegen nicht vollkommener 

 Schutzringwirkung bei den Platten. 



«") Es wurden als Versuchsdaten benutzt Tab. XVIII No. 1 bis 4 und Tab. XX alle 3 Werte, 

 a. a. O. Vgl. übrigens Note 652. 



"*) 0'000668 mm, Tab. XIX und XX a.a.O.; vgl. übrigens Note 652. 



'") Vgl. dazu auch Noten 649 und 652. 



•") Ann. d. Physik 23, S. 671. 



•") Die Zahlentabelle S. 694 a. a. O. stellt die unkorrigierten Werte als Endresultate zusammen. 



