230 Diffusion. Rückditfusionsmessungen bei großen Geschwindigkeiten. 



Hiervon ist Korrektion a vom Verfasser selbst schon in Betracht gezogen*^*, aber 

 für die Endresultate nicht benutzt worden. Man findet nach den Gl. 69 (D4eß) für 

 AI als Korrektion eine Verminderung von p um 9 pc, für Pb um 12'5 pc. Die Korrektion 

 ß ist klein, deshalb neben den anderen wenig wichtig; sie wäre leicht genügend genau 

 ermittelbar^^^. Die Korrektion y behandeln wir im folgenden (b, c) gesondert. S ist 

 bis jetzt nicht ausführbar, dürfte aber für die kleinen Atomgewichte, wie AI, gering 

 ggijj66o 2 [f^i nicht als beträchtlich zu erwarten, da selbst bei AI mit kleinem Atom- 

 gewicht, wo der Unterschied zwischen Normalfall und Parallelfall am größten zu 

 erwarten ist, p'— p (bei v = '34) nicht groß gefunden wurde (siehe 1). 



Zur Korrektion yj ist folgendes zu bemerken: Der Verfasser setzt stillschweigend 

 die Rückdiffusion in Luft gleich Null; er nimmt an, daß die Anbringung der zu unter- 

 suchenden Platte an Stelle der Luft die volle Rückdiffusionswirkung der ersteren ergebe, 

 während in Wirklichkeit nur eine Differenz zwischen Platte und Luft zur Beobachtung 

 kommen kann. Die Differenz wäre beispielsweise bei AI sogar Null nach Gl. 14 oder 

 Gl. 66^^i, wenn das benutzte Stralilenbündel sowohl für Luft als für AI die genügende 

 Breite besessen hätte. In Wirklichkeit war, wie bereits in Note 637 auseinander- 

 gesetzt, das Bündel für Luft viel zu schmal, für die Platten fester Medien aber wahr- 

 scheinlich genügend breit für die Gültigkeit der Gleichungen (vgl. Dl); daher der Effekt, 

 daß in der Tat, wie es der Verfasser stillschweigend tut, in Annäherung Luft als Vakuum 

 und die feste Platte als voll rückdiffundierend betrachtet werden können. Wie groß 

 aber die Annäherung bei der Ausführung der Versuche wirklich war, wäre vorteilhaft 

 nur durch besondere Kontrollversuche ermittelbar. Wir lassen mangels solcher die Kor- 

 rektion 7] unausgeführt und bemerken nur, daß wegen der nicht ganz verschwindenden 

 Rückdiffusion in der Luft sowohl, als auch wegen der vielleicht nicht genügenden Schutz- 

 ringbreite bei den festen Platten die Konstanten p etwas zu klein gemessen sein müssen 

 und zwar prozentual am meisten bei den kleinen Atomgewichten. Man würde bei künf- 

 tigen Messungen am besten die genügende Schutzringbreite bei den Platten vollkommen 

 sichern — dadurch, daß man dieselben und die Strahlenquelle um das Mehrfache ihrer 

 Dicke breiter wählt als die Eintrittsöffnung der Intensitätsmeßvorrichtung — und die 

 Rückdiffusion in der Luft durch Variation der Breite der Strahlenquelle (und der Ein- 

 trittsöffnung) und Extrapolation auf die Breite Null eliminieren. 



b) Über die Geschwindigkeitsverluste bei der Rückdiffusion. 



Um die Elimination der Fehlerquelle der Luftleitungsmethode, wegen ihrer Abhän- 

 gigkeit von Geschwindigkeitsänderungen (s. VBlca), ausführen zu können (Korrektion 

 ay), müßten die Geschwindigkeitsverluste bei der Rückdiffusion bekannt sein. 



658) s. 685 a. a. O. 



«9) Sie beträgt mit den unter b (aus der Größe H dort) berechneten Geschwindigkeitsverlusten 

 für Al+0'54 pc für Pt+1'2 pc; sie ist die einzige Korrektion mit positivem Zeichen. H.W. Schmidt 

 erwähnt die Korrektion in einer späteren Veröffentlichung (Physik. Zeitschr. 10, S. 942, Fußnote, 1909), 

 ohne auf ihre Größe einzugehen; merkwürdig ist es, daß er die sehr viel einflußreichere Korrektion y 

 auch bei dieser Gelegenheit unbeachtet läßt. 



«6») Vgl. Noten 194 a und 564. 



«") AI und Luft haben wegen nahe gleichen Atomgewichts bzw. Molekulargewichts nahe gleiche 

 Werte von p und B (siehe FSby). 



