Mittlere Tiefe der Riickdiffusion. ___„„.5P!.iJ[!H.J^^^.^:™^* 



Man könnte ausgehen von der mittleren Tiefe x, aus welcher die rückdiffundierten 

 Elektronen kommen*^^. Es wäre dann 2x die mittlere, von den Elektronen durchsetzte 

 Plattendicke, aus welcher mittels dv/dx der Geschwindigkeitsverlust folgen müßte. 

 Es ist jedoch zu bedenken erstens, daß die wahren Bahnlängen der rückdiffundierten 

 Elektronen sehr verschieden groß sind, in weit höherem Maße als die der durchgegangenen, 

 da bei ersteren auch Bahnlängen bis zu Null herab vertreten sind und zwar vorzugsweise, 

 wegen der Absorption, wonach der Mittelwert x nicht sehr geeignet ist zu Schlüssen, 

 und zweitens, daß die Angaben dv/dx, welche wir für durchgegangene Strahlung im Nor- 

 malfalle besitzen, für die rückdiffundierte Strahlung nicht gelten können, da die Geschwin- 

 digkeitsverluste dieser extrem stark gekrümmten Strahlen größer sein müssen als im 

 Normalfall««'. 



Man muß daher direkte experimentelle Angaben für die Geschwindigkeit der rück- 

 diffundierten Strahlen suchen. Es können dazu die von H.W.Schmidt angestellten 

 Absorptionsmessungen an rückdiffundierten Strahlen in Betracht kommen««^; die- 

 selben sind in Kurven gegeben, welche den Logarithmus der durchgegangenen Intensität 

 als Funktion der absorbierenden Plattendicke darstellen und zwar einerseits (Kurven a, 

 a. a. 0. Fig. 5a) bei rein direkter Strahlung, anderseits (Kurven b dort) bei direkter und 

 rückdiffundierter Strahlung. Sucht man die Dickenstellen gleicher Neigung beider Kur- 

 ven auf, so hat man in der Differenz h der beiden Dicken diejenige Materialdicke, welche 

 gleichen geschwindigkeitsvermindernden Einfluß ausübt wie die Rückdiffusion. Da aber 

 im Versuche direkte und rückdiffundierte Strahlung in den Intensitäten 1 bzw. p ge- 

 mischt wirkten, ist für die reine Wirkung der letzteren die Dicke H = h(l + p)/p maß- 

 gebend, als diejenige Plattendicke, deren Durchstrahlung im Normalfall die gleiche 

 Geschwindigkeitsverminderung ergibt, wie im Mittel die Rückdiffusion. Man findet so 

 (bei V = '92) für AI, Sn, Pt die Dicken H = 2'0, 0'66, 0'15 mm««^ 



8«2) Die mittlere Tiefe x, aus welcher die rückdiffundierte Strahlung kommt, ist 

 leicht angebbar. Es ist p (Gl. 44) der Intensitätsbruchteil, welcher aus einer Schicht von der Dicke 

 X rückdiffundiert wird, also dp = (öp/öx)dx der aus der Schicht dx in der Tiefe x kommende Bruchteil, 

 und da die ganze rückdiffundierto Menge p ist, so ist 



00 * 



Ö 



worin co auch durch xni ersetzt werden kann. Das Integral ist nicht leicht exakt auswertbar. Schät- 

 zungsweise könnte x = 0"2xin sein, also die bei der Rückdiffusion im Mittel durchlaufene Strahllänge 

 2x bei AI z. B. 0'3 mm für v = "92. [Zusatz bei der Korrektur: Herr Hans Mayer im Radiologischen 



I \ p2 1 



Institut hat die Integration ausgeführt und findet x = — — — log — -— . Es gibt dies mit 



Gl. 48 und den Werten von Tab. 17 bei AI •SSxiu, bei Au "laxui für v = '92, was für die hier 

 gezogenen Schlüsse genügend mit unserer Schätzung übereinstimmt.] 



««3) Vgl. F 6 c. 



«") H. VV. Schmidt, Physik. Zeitschr. 10, S. 93';, 1909. — Einwandfrei aufgenommene magne- 

 tische Spektren rückdiffundierter Strahlung sind bisher nicht vorhanden (vgl. Allg. Teil, IIB 3b). 



«»^) Gerechnet nach sukzessiver Annäherung mit den als Endresultat angegebenen Werten 

 von p. Die Werte können bei den dichten Metallen nur als ungefähr orientierend betrachtet werden, 

 da die benutzten Absorptionskurven von H. W. Schmidt selbst noch wegen der Geschwindigkeits- 

 vermiiiderung, und wegen Inhomogenität korrektionsbedürftig wären, wozu für Sn und Pt genaue 

 Daten fehlen. 



