232 Diffusion. Rückdiffusionsmessungen bei großen Geschwindigkeiten. 



Diese Rückdiffusionswege H geben, multipliziert mit dem für den Normalfall gel- 

 tenden Wert von dv/dx den mittleren Geschwindigkeitsverlust bei der Rückdiffusion. 

 Da anderseits die mittlere Rückdiffusionsdicke 2x, multipliziert mit dem bei der Rück- 

 diffusion statthabenden Geschwindigkeitsverlust (dv/dx), dasselbe geben muß (s. oben), 

 hat man 



dv^ H dv ^^^ 



dx y, 2x dx 



wonach z. B. für AI rund (dv/dx), = 7(dv/dx). Es ist also der mittlere Geschwindigkeits- 

 verlust bei der Rückdiffusion etwa 7mal so groß als der bei Durchdringung der gleichen 

 AI-Strecke im Normalfall mit Austritt in ungeänderter Richtung stattfindende Verlust^^*. 



c) Zur Korrektion des Fehlers der Luftleitungsmethode bei der 

 Rückdiffusionsmessung (ay). 



Mit Hilfe des Wertes H ergibt sich bei AI der Geschwindigkeitsverlust bei der Rück- 

 diffusion nach Maßgabe des UrX-Spektrums Abb. 2 zu '035 (von v = '92 auf v = '885) 

 und danach mittels s (Tab. IV) die Korrektion für das Luftleitungsverfahren zu — 9"0 pc. 



Bei den anderen Metallen fehlen gleich gute Daten für die Geschwindigkeitsverluste; 

 man hat nur die Tabelle unter IC5c, und die Werte von H sind unsicher. Führt man 

 die Rechnung mit diesen wenig befriedigenden Daten aus, so findet man sehr hohe Kor- 

 rektionen, z. B. bei Pt -52 pc. Bei solcher Größe und gleichzeitiger Unsicherheit der 

 Korrektion ist dieselbe unbrauchbar^" und demnach der Weg zu einwandfreier Reduktion 

 der H. W. ScHMiDXSchen Rückdiffusionsbeobachtungen bei den schwereren Metallen 

 für jetzt verschlossen, um so mehr, als eben bei diesen Metallen auch noch die Korrektion 

 wegen Wellenstrahlung (8) als ebenfalls nicht ermittelbar hinzukommt. 



Man kann daher nur für AI eine einigermaßen gut reduzierte Angabe machen: 

 p = 0'23«68. 



Will man für die anderen Metalle orientierende Angaben erhalten, so kann man 

 wohl am sichersten den Fehler der Luftleitungsmethode für alle Metalle prozentisch unge- 

 fähr gleich setzen (wie für Al)«^*; man erhält dann (einschließlich der Korrektion wegen 

 der Unterlage) die in der w. u. folgenden Tab. 17 eingeklammerten Werte, die allerdings 

 bei den größeren Atomgewichten wohl noch wegen Wellenstrahlung zu groß sein dürften. 



Man sieht aus diesen Korrektiunsschwierigkeiten, welche Nachteile die bequeme 

 Luftleitungsmethode auch hier mit sich bringt. Man muß für künftige Rückdiffusions- 

 messungen besser den Vakuumkäfig oder andere einwandfreie Meßmethoden für die 

 Mengen — und gute Beobachtungen der magnetischen Spektren für die Geschwindig- 

 keiten — wünschen. 



668J -y^^ip verfolgen diesen Gegenstand weiter unter F6c. [Zusatz bei der Korrektur: Mit 

 Herrn Mayers Lösung der Gl. 74 a (Note 662) ergibt sich der Verlust bei Rückdiffusion an AI 4 mal 

 so groß, an Pt etwa 2 mal so groß als bei Durchdringung der gleichen Strecke im Normalfall bei v = "92.] 



"") So stark herabkorrigierte p für Pt und die anderen schweren Metalle wären auch unwahrschein- 

 lich; sie würden im Widerspruch stehen zu den dv/dx-Werten von Baxmann im Normalfall und Danysz 

 im Parallelfall (siehe I C5 a), deren Verhältnis trotz der Bedenken gegen die BAXMANNschen Messungen 

 (siehe I A 1 a) nicht so sehr weit von B : 1 = (l-i-p)/(l-p) entternt sein kann. 



"") Die direkte Angabe von H. W. Schmidt ist p = 0"270; wir haben hier sowohl die Reduktion 

 für die Unterlage (a) als auch die der Luftleitungsmethode (y) angebracht. 



"''') Mit steigender Dichte sinkt die Tiefe x, aus welcher die rückdiffundierte Strahlung kommt 

 (siehe die Werte von xm, für welche aus gleichem Grunde dasselbe gilt), aber es steigt dafür dv/dx. 



