234 Diffusion. Resultate der Rückdiffusionsmessungen. 



Man sieht bei beiden Geschwindigkeiten das Ansteigen von p und daher auch B 

 mit dem Atomgewicht (vgl. 2d). Da somit diese Größen — wie auch der Trübungsfaktor a 

 der Theorie C — Funktionen des Atomgewichts (bezw. Molekulargewichts) sind, was 

 auch aus der Betrachtung der Einzelbahnen der Elektronen noch besonders zu begrün- 

 den ist(F3b), haben die Zahlen der Tabelle allgemeine Bedeutung: Sie können zur Inter- 

 polation von p und B für beliebige Medien bei gegebenem Molekulargewicht bezw. Atom- 

 gewicht benutzt werden. Beispielsweise müssen die für AI gemessenen Werte angenähert 

 auch für Luft (Ng^^S) gelten, und Methyljodid (CH3J = 142) kann nach Sn und Au 

 gerechnet werden, was wir w. u. (F3c) bestätigt finden. 



Besonders bemerkenswert ist auch die nicht große Verschiedenheit der Werte p 

 und B für die beiden, stark verschiedenen Geschwindigkeiten. Man hätte nach dem 

 experimentellen Resultate (B 1 d), daß nur wenig verschiedene Geschwindigkeiten 

 schon sehr merkliche Unterschiede im diffusen Lauf schmaler Strahlenbündel geben, 

 weit größere, ja extrem große Unterschiede im Umwegfaktor B zwischen den mittel- 

 schnellen und den schnellsten Strahlen erwarten können. Es ist jedoch zu bedenken, 

 daß die seitliehe Strahlausbreitung nur den Trübungsfaktor a der Theorie G oder den 

 Diffusionskoeffizienten ßo der Theorie D beurteilen läßt, während im Umwegfaktor B 

 oder in der Rückdiffusionskonstante p außerdem auch noch die Absorption ot.Q mitbe- 

 stimmend ist, wie Gl. 46 zeigt. Würden (Xg und ßo beim Übergang zu kleinerer Geschwin- 

 digkeit einander genau proportional steigen, so bliebe p und also auch B ungeändert. Die 

 geringe, in der Tabelle angezeigte Änderung stimmt mit dem unter C5 beim Vergleich 

 von Diffusion und Absorption Gefundenen überein. Es ist auch unmittelbar einzusehen, 

 daß die Absorption einer Vergrößerung des Umwegfaktors bei sinkender Strahlgeschwin- 

 digkeit entgegenwirkt; denn sie steigt stark an und schneidet unbegrenzt vergrößerte 

 Umwege durch Einschränkung der Strahllänge ab (vgl. F6 und D3g), und dies kommt 

 beim Übergang von v = "92 zu '35 offenbar in solchem Maße zur Geltung, daß dadurch 

 die vermehrte Strahlkrümmung in ihrer Wirkung auf den Umwegfaktor aufgehoben ist. 



Bei sehr geringen Geschwindigkeiten nähert sich die Absorption der oberen Grenze, 

 welche die Strahllänge auf die freie Weglänge des Elektrons einschränkt; die Bahn- 

 krümmungen bei den Durchquerungen fallen dann mit diesen weg, und der Umwegfaktor 

 B muß daher bei A nnäherung an v = gegen 1 gehen. 



b) Die besondere Wichtigkeit experimenteller Bestimmungen der Rückdiffusions- 

 konstante liegt darin, daß sie den Umwegfaktor berechnen läßt, welchen wir als Haupt- 

 konstante der Diffusion von Anfang eingeführt hatten (siehe Allg. Teil, IV). Er dient zur 

 Reduktion von Strahllänge x auf wahre Elektronenbahnlänge Xq = x/B und erlaubt es 

 also, Schlüsse zli ziehen, welche von der Komplikation der Bahnkrümmungen unabhän- 

 gig sind. Dementsprechend ist mittels B aus dem direkt meßbaren praktischen Absorp- 

 tionsvermögen a auch das wahre, aQ = a/B zu berechnen (s. III F) und ebenso aus dv/dx 

 der auf die Durchquerungszahl bezogene Geschwindigkeitsverlust dv/dx^ (vgl. IG5), 

 und es sind diese letzteren Größen, welche einfache Schlüsse auf die Wechselwirkungen 

 zwischen Elektronen und Atomen gestatten. Wir haben in dieser Hinsicht die Werte B 

 auch in fast allen Teilen des Vorliegenden bereits benutzt, und eben der Unentbehr- 

 lichkeit halber haben wir die vorhandenen dürftigen Daten mit ziemlicher Mühe zu 

 reduzieren gesucht und in der vorhergegangenen Tabelle zusammengestellt. Daß die- 

 selben dem Hauptzweck — der richtigen quantitativen Orientierung — bis zu ver- 

 besserten Ermittelungen wohl genügen können, zeigen die folgenden Kontrollen. 



