Andere Ermittelungsweiseri für B und p. ^5^: ''''!'' X.1L^_^" -^ ?^ 



c) Kontrollen und andere Ermittelungsweisen für B und p. 



a) Hat man Absorption oder Geschwindigkeitsverlust im Parallelfall direkt ge- 

 messen (vgl. III F, bezw. I), so ist aus dem Vergleich mit dem Normalfall B (und daher 

 auch p) ableitbar. Es liegen als hierfür brauchbar bisher nur die Geschwindigkoits- 

 verlustmessungen von W. Wilson und von Üanysz vor (vgl. I Ala), welche folgendes 

 ergeben : 



Es ist bei nahe gleichen Geschwindigkeiten gemessen an AI 



von Wilson im Normalfall (bei v = '890) dv/dx = '00093 | „ dv/dx 



„ woraus B = = i od , 



von Danysz im Parallelfall (bei v = '884) dv/dxo = '00076 j dv/dx^ 



außerdem: 



von Wilson im Normalfall (bei v='942) dv/dx = '00035 I B = '>'0 



von Danysz im Parallelfall (bei v = '942) dv/dx« = '00022 j ^°^^"^ 

 Man sieht, daß die so abgeleiteten Werte von B so weit mit dem für hohe Geschwindig- 

 keiten nach unserer Tabelle geltenden Wert (Tß) übereinstimmen, als es bei dieser 

 Kombination von Resultaten, die nach verschiedenen Methoden von verschiedenen 

 Beobachtern gemessen sind und etwas zerstreute Beobachtungspunkte ergeben"*, nur 

 zu erwarten war. 



ß) Noch von anderer, wieder gänzlich verschiedener Seite her ist es möglich, 

 Auskunft über B zu erhalten, nämlich aus direkter Beobachtung der Einzelbahnen der 

 Elektronen. Herrn C. T. R. Wilsons Nebelspuraufnahmen wären in geeigneter Ver- 

 feinerung wohl dazu geeignet. Wir benützen w. u. (F3ca) das hierüber bisher Ver- 

 öffentlichte und finden dabei wieder genügende Übereinstimmung mit unserer Tabelle 17, 



F. Über die Einzelbahnen und die Geschwindigkeitsverteilung der Elektronen. 



1. Reehtläiifige und rückläufige Elektronen. 



Wir haben unter D4cy gesehen, daß im Innern eines diffundierenden Mediums 

 — abgesehen von Grenzschichten — bei der Intensität J = Jo(l-p)e~°'^ die Zahl der 

 rechtläufigen Elektronen Z+=Joe~°'^ und die der rückläufigen Z~ = JoP e""^ ist, 

 alles bezogen auf die senkrecht zur Strahlrichtung gestellte Flächeneinheit und die Zeit- 

 einheit. Dabei haben wir rechtläufig, bezw. rückläufig alle Elektronen genannt, welche 

 eine Geschwindigkeitskomponente in Strahlrichtung, bezw. in entgegengesetzter Rich- 

 tung haben. Die Häufigkeit der rückläufigen Elektronen ist also p-mal kleiner als die 

 der rechtläufigen. Bezogen auf ein einzelnes Elektron besagt dies, daß die Wahrschein- 

 lichkeit für Rückläufigkeit des betrachteten Elektrons zu gegebener Zeit p-mal kleiner 

 ist als die Wahrscheinlichkeit für Rechtläufigkeit. Da nur entweder Rückläufigkeit oder 

 Rechtläufigkeit möglich ist, ist demnach die Wahrscheinlichkeit für erstere p/(l-l-p) 

 und für letztere l/(l + p). 



Da J : Z+ : Z- = (1-p) : 1 : p = 1 : l/(l-p) : p/(l-p), wird nach der Bedeutung von 

 J jedes einzelne Elektron des Strahls an beobachteter Stelle im Medium durchschnitt- 

 lich l/(l-p)-mal rechtläufig den Strahlquerschnitt passieren und p/(l-p)-mal rück- 



«") Man findet die benutzten Punkte in Taf. I, ihre Herleitungsweise aus den Originalbeobach- 

 tungen in Note 103 angegeben. 



