Richtungsverteilungsfläche. Spez. Teil VII F 2. 237 



Tritt die Strahlung vollkommen diffus ins Medium ein, so ist die Formänderung 

 der Fläche, von der Halbkugel zur Form des Normallaufs, stets weit geringer als beim 

 Eintritt im Parallelfall, da nach den Werten von p selbst bei kleinen Atomgewichten 

 (AI) die Exzentrizität im Normalfall nicht groß ist; man kann daher annehmen, daß der 

 Übergang von vollkommen diffusem Eintritt zum Normallauf auf Strecken sich vollziehen 

 wird, die kürzer sind als Xjj*'^. 



Die Richtungsverteilungsfläche läßt auch am besten das Nichtzutreffen der für 

 die Rückdiffusionstheorie gemachten Annahme einer einheitlichen Rückdiffusionskon- 

 stante ßg ersehen. Denn es können nur quorgerichtete oder nahe quergeriehtete Ge- 

 schwindigkeiten rückdiffundieren, da (vgl. C) nur allmähliche, niemals schroffe Über- 

 gänge der Geschwindigkeitsrichtung stattfinden*'*, und die Geschwindigkeitsverteilungs- 

 f lache zeigt unmittelbar, daß quergerichtete Geschwindigkeiten unter allen rechtläufigen 

 die geringste \^'ahrscheinlichkeit haben, unter allen rückläufigen aber die größte Wahr- 

 scheinlichkeit. Hieraus ist klar, daß für rückläufige Elektronen eine besondere, größere 

 Konstante ß in die Differentialgleichungen der Theorie D eingeführt werden müßte*'^. 

 Rechnet man, wie es geschehen ist, nur mit der einen, mittleren Rückdiffusionskonstante 

 ßo, so verlegt man die Rückdiffusion auf tiefere Schichten als es der Wirklichkeit ent- 

 spricht, indem die Verhinderung des Herausdringens der rückläufigen Elektronen durch 

 ihre vergrößerte Rückdiffundierbarkeit, welche besonders für die tieferen Schichten in 

 Betracht kommt, außer acht gelassen ist. Eben in diesem Sinne liegen aber die von 

 H.W.Schmidt selbst festgestellten Abweichungen der Diffusionstheorie D von der 

 Wirkhchkeit"*, und zwar sind sie besonders bei den kleinen Atomgewichten vorhanden, 

 ganz wie es zu erwarten war, da bei diesen die Verteilungsfläche am meisten von der 

 Kugel abweicht. 



3. Prinzip der geometrischen Äluilichkeit. 



a) Einzelbahnen der Elektronen, schematisch betrachtet. 

 Die Bahn jedes einzelnen Strahlelektrons in einem materiellen Medium kann be- 

 schrieben werden als zusammengesetzt aus geradlinigen Strecken, welche unter gewissen 



"^) Dies wird auch bestätigt durch die Rückdiffusionsmessungen von H. W. Schmidt mit voll- 

 kommen diffusem Eintritt an variierten Sciüchtdicken, insofern dieselben keine Abweichungen von 

 der für den Normalfall geltenden Theorie (Ü) ergeben, die auf zu diffusen Lauf der Strahlen in der 

 Schicht schließen ließen; solche Abweichungen würden nur einen ersten Teil (< xji) der Rückdif fusions- 

 dicke xiii und nicht diese ganze Dicke betreffen können, welches letztere bei den wirklich bestehenden 

 Abweichungen der Fall ist. Weitere Bestätigungen siehe in Note 341. 



Als Ursache für die selbsttätige Umwandlung vom vollkommen diffusen Lauf in den Normallauf 

 ist die vorwiegende Absorption der schiefst eintretenden, längere Wege lautenden Strahlen anzusehen. 



"") Kleinste Geschwindigkeiten, die echt reflektiert werden, ausgenommen (vgl. B 4 da). Das 

 zweifelhafte Vorkommen schroffer Richtungswechsel bei größeren Geschwindigkeiten (vgl. Note 582) 

 ist hier wegen der jedenfalls sehr großen Seltenheit ganz ohne Belang. 



*'^) Es würde durch solche Einführung zweier Rückdiffusionskonstanten ein Hauptmangel 

 der Theorie D beseitigt, aber doch noch keine allgemeine Theorie des Dilfusionsvorganges gewonnen 

 sein, da immer noch die Darstellung der seitlichen Ausbreitung fehlen würde. Wir haben die letztere 

 im Vorliegenden gesondert unter C behandelt. Die fehlende Zusammenfassung von C und D würde 

 wohl am besten von der Richtungsverteilungsfläche ausgehend erreichbar sein. Eine nur provisorische 

 und unvollkommene Überbrückung des Zwischenraumes der beiden sich ergänzenden Theorien C und 

 D ist durch Gl. 53 gegeben; ein sie besser verbindendes ,, Prinzip der geometrischen Ähnhchkeit" be- 

 handeln wir im oben folgenden unter 3. 



«") Siehe dazu Note 613. ' 



