Prinzip der geometrischen Ähnlichkeit. Spez. Teil VII F 3 c. 2U 



einerseits, daß die Allmählichkeit der Bahnbiegungen, welche ganz mit dem oben Ent- 

 wickelten übereinstimmt, bereits lange vorher in einwandfreier Weise als festgestellt 

 gelten konnte«^** und anderseits, daß die in den Bildern erscheinenden ,, Knickungen" 

 ohne weiteres nichts beweisen, da sie ihrem Aussehen nach ebensogut sämtlich nur Wir- 

 kung der Perspektive sein könnten^". Man kann nämlich annehmen, daß an den 

 scheinbaren Eckpunkten in der Gesichtslinie liegende Bahnstrecken verborgen liegen, 

 so daß die (um z. B. 90") verschieden gerichteten Bahnteile in Wirklichkeit gar nicht 

 unmittelbar aneinandergrenzen. 



y) Die Proportionalität der 3 orientierenden Dicken .x,, Xj,, Xju mit der Weglänge 

 L ist am besten an der Parallelfalldicke x^ zu kontrollieren, da über diese die meisten 

 Angaben vorliegen. Zunächst ist zu bemerken, daß bereits Gl. 42 aus der Diffusions- 

 theorie in kleinen Winkeln (G4d) diese Proportionalität unmittelbar zeigte, da der Trü- 

 bungsfaktor a bei gleichem Molekulargewicht und gleicher Geschwindigkeit als konstant 

 anzunehmen ist, welches letztere bereits durch die Umrechnung von AI auf Luft und 

 Vergleichung mit Herrn G. T. R. Wilsons Nebelspuren bei v = '9 (Strahlen von Radium) 

 bestätigt war (G4d). 



Eine andere Bestätigung kann man aus den unter D3e für Sn und Au bei v = '9 

 abgeleiteten Werten Xj = '00046 cm, bezw. '00013 cm entnehmen, wenn man sie mit den 

 Werten von L^ aus der Tab. 16 unter C4c auf Methyljodiddampf umrechnet. Man 

 erhält für Xj in dem Dampf: aus Sn '38 cm und aus Au '13 cm, welche beiden Angaben 

 den unter G4d auf direktem Wege abgeleiteten Wert, '15 cm, so gut zwischen sich neh- 

 men, als es nach den Molekulargewichten (Sn = 118, GH3J = 142, Au = 197) bei An- 

 wendung des Prinzips der geometrischen Ähnlichkeit auf so verschiedene Substanzen 

 nur irgend zu erwarten war. 



Drittens sei noch der unter D3e für AI bei v = '35 berechnete Wert Xj = "000004 cm 

 mittels der L^ umgerechnet auf Luft; es ergibt sich für 1 Atm. '008 cm und für 3 mm 

 Hg-Druck 2 cm, und ersteres findet man mit Herrn Wilsons NebelspurbildernS^», letz- 

 teres mit meinen Strahlbildern von 1894 (siehe AI) gut vereinbar"»». 



Bei Xiii ist die Proportionalität mit L, beim selben Molekulargewicht schon in 

 Gl. 48 (D3b) enthaken, da a in diesem Falle nahe verkehrt proportional L^ ist, indem 

 gleich schwere Moleküle in bezug auf Absorption nahezu wie gleiche Moleküle wirken. 



gestatten würde, sie als Absorptionserscheinung der a-Strahlen aufzufassen. Das Analoge bei den Nebel- 

 spuren der Kathodenstrahlen ist aber, wie gesagt, nicht ersichtlich. Verbesserte Beobachtungen der 

 Nebelspuren wären jedenfalls auch in diesen Beziehungen von besonderem Wert. 



"8') Durch die Strahlbeobachtungen von 1894, wie Abb. 4, Bl. 



•") Ausgeschlossen ist es natürlich nicht, daß mehrere dicht aufeinanderfolgende Durchquerun- 

 gen Ablenkungswinkel von z. B. 20" in derselben Richtung ergeben, wovon die Wahrscheinlichkeit nach 

 Gl berechenbar wäre und was den Anschein einer scharfen Knickung auch ohne Perspektive ergäbe. 

 Es wäre das aber immer noch keine Reflexion an einem einzelnen Molekül, wie sie bei den positiven 

 Strahlen vorkommt. Echte Reflexion, welche tatsächlich am einzelnen Molekül stattfindet, ist bei 

 Kathodenstrahlen bisher nur im Falle ganz geringer Geschwindigkeiten nachgewiesen (siehe VII B4 da). 



"*') A. a. O. Tafel 8 u. 9 (wobei die Vergrößerung zu beachten ist); in bezug auf Geschwindig- 

 keit vgl. ca. 



«*») Die Strahlbilder ergeben xj = 3 cm für 3 mm Hg-Druck bei Nj oder Oj; siehe das oben Fol- 

 gende. 



Abhandlungen der Heidelberger Akademie, math.-naturw. Kl. 5. Abb. 16 



