2'i2 Piffiisior. Über die Einzelbahneii der Elektronen. 



4. Zahlenwcrte für die 3 orieiitiereuden Dicken Xj, x,j und Xj„ (Tab. IS). 



Wir stellen hier die bereits vorher abgeleiteten Angaben iür diese Dicken zusam- 

 men, vervollständigt durch einige direkte experimentelle Ergebnisse und durch die 

 Schlüsse aus dem Prinzip der geometrischen Ähnlichkeit. 



Für die Parallelfalldicke Xj sind zu den nach den Gl. 42 und 52 bereits dort 

 (C4, D3e) berechneten Werten noch einige Angaben für Hg und Luft für v = '3 

 hinzugefügt, entnommen aus den Strahlbildern von 1894 (AI) nach Maßgabe der eben 

 beginnenden Hofausbildung um die Kerne. Es waren dabei für Hg die Drucke 88 und 

 40 mm (Abb. 4), für Luft (Ng, O2) nur der Druck 3 mm Hg benutzbar; bei den höheren 

 Drucken schrumpft alles auf zu kleinem Maßstab, und bei den geringeren Drucken ist 

 die Trübung zu schwach, so daß ihre Wirkung neben der rein geometrischen Halbschat- 

 tenbildung nicht genügend zur Geltung kommen kann. Proportional L, (d.i. verkehrt 

 proportional dem Drucke) ist dann auf 1 Atm. umgerechnet. 



Für die Normalfalldicke Xn liegen überhaupt nicht viele Angaben vor. Es ist dies 

 die Gegend, in welche keine der vorhandenen Diffusionstheorien genügend hineinreicht 

 (vgl. C 6 und D 2). Experimentell würde man mit Sicherheit Aufschluß erhalten über 

 das allmähliche Ansteigen des Umwegfaktors von 1 bis zu B, welches bei Eintritt im 

 Parallelfall durch allmählichen Übergang in den Normalfall stattfindet, durch Messungen 

 von dv/dx an variierten, kleinen Schichtdicken x. Es würden die gefundenen dv/dx als 

 Funktion von x proportional dem Verlauf von B als Funktion von x gehen müssen, da 

 dv/dx = B dv/dxo und da der auf die Bahnlänge, d. i. auf gleiche Durchquerungszahl 

 bezogene Geschwindigkeitsverlust dv/dxo konstant ist«»". x„ würde dann als diejenige 

 Dicke anzusehen sein, bei welcher B mit genügender Annäherung seinen vollen, für den 

 Normallauf geltenden Wert erreicht hat. 



Für jetzt kann nur gesagt werden, daß die Gesamtheit der Beobachtungen über 

 dv/dx von Danysz, Wilson und Baxmann zwar den gedachten Verlauf von dv/dx deut- 

 lich als vorhanden gezeigt haben — was wir auch bei der Reduktion dieser Beobachtun- 

 gen hervorgehoben und benutzt haben (I Ala), daß sie aber wegen hinzugetretener Kom- 

 plikationen (siehe dort) nicht ausreichen, um über die Normalfalldicke Xu mehr anzu- 

 geben, als daß sie in AI für v = '92 etwa bei 0"013 cm (für v = '94 bei etwa 0'02 cm) liegt. 

 Rechnet man nach der geometrischen Ähnlichkeit von AI auf Luft um, so ergibt dies 

 für V = '92 etwa x^ = 28 cm. 



Man sieht aus diesen Werten, welche sowohl bei AI als bei Luft in sehr leicht er- 

 reichbaren Dicken liegen, daß die bessere experimentelle Untersuchung auf dem soeben 

 angegebenen Wege, mittels verfeinerter Geschwindigkeitsmessung (die auch auf dem 

 Umwege über die Sekundärstrahlung als Geschwindigkeitsfunktion erfolgen könnte), bei 

 hohen Geschwindigkeiten sehr wohl aussichtsreich wäre; sie würde einen wichtigen Bei- 

 trag zur Vervollständigung der Kenntnis der Diffusion auf experimentellem Wege liefern. 

 Für Xiii sind zu den nach Gl. 48 unter D3b bereits berechneten Werten noch An- 

 gaben hinzugefügt für AI, Zn und Pb bei v = '9 nach H. W. Schmidts Messungen (Fig. 3 

 a. a. 0. 1907, ebenfalls für etwa 99 pc der vollen Rückdiffusion geltend) und für Luft 

 nach AI proportional L^ gerechnet, außerdem eine angenäherte Angabe für Luft von 



«»") Der Verlauf von a als Funktion von x ist nicht verwertbar, weil a wegen der Rückdiffusion 

 überhaupt erst von Xni an ermiltelbar und xm > Xn ist. 



