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Diffusion. 



Über die Einzelbahnen der Elektronen. 



Werte von Xj annehmen können, besonders bei den kleineren Atomgewichten, wo der 

 Umwegfaktor überhaupt nicht sehr groß wird. Bei etwa 10 Xj ist nach den Beispielen 

 der Tabelle die Dicke Xj, und damit der volle ümwegfaktor B (Normalfall) erreicht. 



Die Dicke Xm ist auf nur etwa 1 pc Mangel an voller Rückdiffusion bezogen, ist 

 also groß gegriffen; für viele Fragen, wo die Intensitäten überhaupt nicht auf einzelne 

 Prozente genau bemessen werden können, genügt es, die Dicke ^mß, welche 90 pc der 

 vollen Rüekdiffusion liefert (siehe D3b und D3d), als die Dicke der Übergangsschicht 

 anzunehmen, innerhalb deren die Intensitätssprünge (siehe IV E) vor sich gehen. Da Xm 

 und auch Xiii/2 wesenthch größer ist als Xu, so macht es nicht viel Unterschied, ob man die 

 Ubergangsschicht bei Eintritt im Parallelfall oder im Normal fall gemessen denkt; sie wäre 

 im letzteren Falle nur um Xjj kleiner. Die Dicke Xm der bis auf etwa 1 pc vollen Rückdiffusion 

 ist nach den Beispielen der Tabelle etwa das 5fache von Xu oder das SOfache von x,**^. 



Für andere Medien, oder andere Geschwindigkeiten, als in der Tabelle angegeben, 

 sind für Xj bzw. Xm die Gleichungen 42 u. 52, bzw. 48 vorhanden (G4d, D3e, D3b). 

 Die letzteren beiden können beispielsweise leicht zur Interpolation oder auch Extra- 

 polation von Xj und Xm auf andere Geschwindigkeiten benutzt werden nach Maßgabe 

 von a als Funktion der Geschwindigkeit (Tafel III), da p nur wenig von der Ge- 

 schwindigkeit abhängt. 



5. Durchquerungszahleu. 



Die Anzahl der Durchquerungen, welche auf den Wegen Xi, bezw. Xm liegen, sind 



Xj/Lq, bezw. 



Xri — Xi 



>-in 



B oder bis auf einige pc angenähert 



•-m 



B' 



und die durch die mittlere Strahllänge bis zur Absorption, l/a^'*, bestimmte mittlere 

 Zahl der Durchquerungen bis zur Absorption ist B/aLq, worüber folgende Zusammen- 

 stellung einige Zahlenwerte gibt. 



^'^l Dieses ungefähre Verhältnis xj ; xm = 1 : 50 ergibt sich auch aus den Gl. 52 u. 48 (D3e u. 

 D3b), indem p wenig Einfluß hat. «»^1 Vgl. II F4. 



«'^) Man könnte diese mittlere Strahllänge bis zur Absorption in gewissem Sinne auch freie 

 Weglänge der Elektronen im betreffenden Medium nennen, insofern dieselbe ohne besondere Behinde- 



