248 Diffusion. Über die Einzelbahnen der Elektronen. 



c) Austritte in verschiedenen Richtungen. 



Wir sahen (a), daß — wegen der Konstanz des Umwegfaictors B — bei den in 

 ursprünglicher Richtung austretenden Elektronen hauptsächhch geradlinige Aneinander- 

 reihungen der Formelemente zur Wirkung kommen müssen. Der entgegengesetzte 

 Fall liegt bei der Rückdiffusion vor, bei welcher die besonders krummlinig laufenden 

 Elektronen den Vorzug haben. Diese Elektronen haben im Verhältnis zur zugehörigen 

 Schichtdicke 2x""'' größere Bahnlängen durchlaufen, als es dem für den Durchgang 

 in ursprünglicher Richtung geltenden Umwegfaktor B entspräche; sie müssen daher 

 auch entsprechend vergrößerte Durchquerungszahlen und damit auch vergrößerte Ge- 

 schwindigkeitsverluste haben. Zu demselben Resultate kommt man, wenn man bedenkt, 

 daß alle Elektronen innerhalb der Schicht Xjjj, welche infolge besonders großer Umwege 

 über dem Mittelwert liegende Geschwindigkeitsverluste erlitten haben, eben dadurch 

 mit Vorzug zur Rückdiffusion kommen müssen, weil langsamere Elektronen gekrümm- 

 tere Bahnen einschlagen. Wir haben die hiernach zu erwartenden abnorm hohen Ge- 

 schwindigkeitsverluste hei den rückdiffundierten Elektronen in der Tat unter E2b auch 

 feststellen können'". 



Man sieht auch ein, daß dieselben Ursachen, welche die stark verzögerten Elektronen 

 im rückdiffundierenden Anteil häufen, eben diese Elektronen von dem in ursprünglicher 

 Richtung durchgehenden Teile fernhalten, wozu noch kommt, daß die stark verzögerten 

 Elektronen auch verstärkter Absorption unterliegen, und dies erklärt es, daß wir — 

 übrigens auf Grund einwandfreier direkter experimenteller Ergebnisse — die Geschwin- 

 digkeitsverluste der in ursprünglicher Richtung durchgegangenen Elektronen als nahe ein- 

 heitlich betrachten konnten (vgl. Allg. Teil IIB3b und Spez. Teil I). Die Einheitlichkeit 

 wird um so ausgeprägter zu erwarten sein, je kleinere Umwege überhaupt vorkommen, 

 d. i. je schneller die Strahlen sind und je kleiner das Atomgewicht des Mediums ist. 



Für durchgegangene Elektronen., welche in stark abgeänderter Richtung austreten, 

 z. B. streifend bei senkrechtem Eintritt, können nach denselben Überlegungen, wie 

 für die rückdiffundierenden Elektronen, auch vergrößerte, über unser Maß dv/dx (Teil I) 

 hinausgehende Geschwindigkeitsverluste erwartet werden, wenn auch in geringerem 

 Grade. Experimentell liegt hierüber bisher nichts Brauchbares vor™^. 



'»" Siehe E 2 b. 



"" Die hiernach ebenfalls zu erwartende, im Vergleich zu durchgegangener Strahlung gesteigerte 

 Nichteinheitlichkeit der rückdiffundierten Geschwindigkeiten ist bisher in reinen Versuchen noch nicht 

 zur Beobachtung gelangt (vgl. Allg. Teil IIB 3b). 



™=) Daß parallele Bündel inhomogener Strahlen durch Diffusion eine Zerlegung erfahren 

 derart, daß der langsamere Anteil bei den schieferen Austritten sich häuft, ist wegen des diffuseren 

 Laufes der langsameren Strahlen selbstverständlich. Beobachtungen dieser Art habe ich — bereits mit 

 der richtigen Erklärung — schon 1894 mitgeteilt (Ann. d. Phys. u. Ch. 52, S. 32); das Medium war dabei 

 Luft. Analoge Beobachtungen an Aluminiunischichten sind später von Herrn Des Coudres ver- 

 öffentlicht worden (Phys. Zeitschr. 4, S. 140, 1902); es ist auch hier wohl nicht zu bezweifeln, daß die 

 Strahlen schon ursprünglich in dem früher erörterten Maße inhomogen waren (s. Allg. Teil IIB 3 a), 

 was übrigens auch daraus hervorgeht, daß dünnere Schichten die geringeren Geschwindigkeiten der 

 schief austretenden Strahlen besser zeigten als dickere. 



