( 6i5 ) 

 sera donnée par 



OU L' = 2(L'). 



6. Considérons maintenant un milieu continu dont les 

 éléments sont des agrégats G. Dans la formule (22) qui 

 exprime la composante suivant les x de la force exercée 

 par l'agrégat G' de centre x'y'z' sur l'agrégat G de centre 

 xyz, les paramètres dépendant des {ji et des jx' deviennent 

 des intensités (*), et, si du, du' sont des éléments de 

 volume en xyz et x'y'z', cette composante a pour expres- 

 sion X'dudu'. La force exercée par le milieu sur G sera 

 donc dufX'du', l'intégrale étant étendue à tout le milieu 

 suivant ce qui a été indiqué aux formules (13), (14), (15); 

 M étant la vitesse linéaire du centre d'inertie de G suivant 

 les X, on aura l'équation du mouvement 



du fX'du' 

 — = -^ > 



dt I.(i 



en observant que la masse de G est égale à Sp. du. 



En regardant u comme une lonciion de xyz t, on aura 

 donc l'équation 



dîc du du du fX'du 



(24). . •-j7-+-T-w-t-7-v + — w ='^—^ ' 



dt dx dy dz Zju. 



uvw étant les vitesses linéaires en xyz etX' étant donnée 

 par l'équation (22). 



On aura semblablemenl, en désignant par w le moyen 



(*) Voyez la première note, Bull, de l'Acad. roy. de Belgique, 

 3* série, t. XXIX, n» 3, pp. 353-562. 1895. 



