( 707 ) 

 font un effort continu pour pénétrer dans l'eau. Assistons 

 par la pensée à ce brillant tournoi; voyez-vous les parti- 

 cules liquides se séparer entre elles prés de la surface 

 limite, les unes se lancer dans l'air du globule, et les 

 autres reprendre aussitôt la place de celles qui les ont 

 précédées ou qui ont disparu? Mais, ô prodige ! les sphé- 

 rules d'eau lancées dans l'air ont elles-mêmes une tendance 

 extrêmement prononcée à se résoudre en molécules incom- 

 parablement plus ténues encore, et à produire de la vapeur 

 plus légère que l'air même. Comme l'eau est un milieu 

 d'une élasticité parfaite, chaque spliérule qui s'en détache 

 donne lieu à des mouvements vibratoires, et ces mouve- 

 ments se communiquent à la masse liquide tout entière. 



Portons maintenant notre attention sur les particules 

 d'air : elles font incessamment effort pour se loger dans 

 les intervalles libres de la ligne de bataille : à peine l'une 

 d'elles a-t-elle pénétré dans l'intervalle de deux molécules 

 liquides en vibration, que celles-ci, obéissant à leur attrac- 

 tion mutuelle, font avancer davantage la particule, et ainsi 

 de suite jusqu'à ce qu'elle se trouve engagée au milieu de 

 la masse; voilà comment bien des particules d'air parvien- 

 nent, les unes après les autres, jusqu'aux parties les plus 

 profondes de l'eau, où elles sont sans doute fortement com- 

 primées, et acquièrent ainsi une cohésion croissante, tandis 

 que la cohésion moyenne de l'eau va, au contraire, en 

 diminuant ; de même que les parcelles de vapeur d'eau qui 

 s'engagent dans l'air du globule finissent par le saturer, 

 de même les particules d'air ne pénètrent en plus grand 

 nombre dans l'eau que jusqu'au moment où celle-ci est 

 saturée de gaz. 



D'après cela, plus la température est basse et, consé- 

 quenmenf, plus la cohésion de l'eau est forte, plus aussi la 

 quantité d'air dissous peut devenir notable; c'est pour ce 



