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(On pourrait substituer à a 6c des fonctioDS des sinus 

 et cosinus de deux directions, polaire et équaloriale, 9, fp.) 



Telle est l'équation qui en chaque point, en chaque 

 direction et en chaque instant, déterminera la dislance 

 élémenlaire dans le milieu, ou la fonction (1), quand la loi 

 de distribution de cette dislance sera connue à une époque 

 donnée. 



5. Observation sur la manière de prendre les intégrales 

 de volume dans le milieu physique. 



Soit V z=JJJo (xyz) dx dy dz une semblable intégrale, 

 les xyz ayant pour origine un point du milieu. Il faut 

 établir une distinction, parmi les éléments dx dy dz, à 

 l'égard de ceux pour lesquels le module Vx"^ -t-y^-t- z- = r 

 tend vers zéro avec dx dy dz, r restant du même ordre que 

 dx, dy, dz. Si ^{xyz) représente une action, fonction de la 

 distance, celte action s'exerce, pour ces éléments, à une 

 distance de leurs centres constamment du même ordre que 

 leurs dimensions; la fonction f (xyz), où xyz désignent, 

 on le sait, des valeurs comprises entre x y z el x -h dx, 

 y -h dy, z -h dz, représente alors à la limite l'action 

 qu'exerce un volume fini sur un point extérieur à une dis- 

 tance fonction des dimensions de ce volume, et non point 

 à la distance zéro. 



Pour les éléments dx dy dz dont le module r=Vx^-^y*-i-z* 

 ne tend pas vers zéro avec dx dy dz, la fonction ^{xyz) 

 représente toujours l'action qu'exerce un volume sur un 

 point extérieur à la dislance r. 



En faisant, pour prendre les éléments de volume, 



a: = r sine cosct 

 (i2) ^ 2/ = r sinesino 



z = r cose, 



