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spalh, nous observons un brillant phénomène : les sur- 

 faces produites par la percussion sont parfaitement planes 

 et miroitantes, et, si l'on récolle les fragments obtenus, on 

 voit que ce sont de vrais cristaux : petits parallélipipèdes 

 brillants, dont six angles dièdres sont toujours de 105° 5'. 

 Par ce phénomène, non seulement il nous a été possible 

 de distinguer la lame amorphe de la lame cristallisée, 

 mais nous avons pu, en outre, préciser la nature de cette 

 dernière, vu que la forme des petits solides obtenus par 

 la percussion, ainsi que l'ouverture angulaire de leur 

 arête, sont caractéristiques pour le spath. Si la percussion 

 est trop faible pour briser la lame, un autre phénomène 

 se produit : on aperçoit sur la surface du spath qui a reçu 

 le choc un petit triangle isoscèle, d'orientation constante, 

 dont l'angle au sommet est de 101" oo'. 



Voici un deuxième exemple : 



Recouvrons d'un enduit de cire deux lames, l'une 

 cristallisée, Tautre amorphe, puis chauffons-les en leur 

 centre. Dans le corps amorphe, comme la conductibilité 

 thermique est la même dans tous les sens, le progrès de 

 la fusion de la cire se fera également dans tous les sens, et la 

 courbe qui sépare, à un moment donné, la cire fondue de 

 la cire non fondue, sera un cercle. Il n'en est pas de 

 même pour la lame cristalline, dans laquelle l'arrangement 

 varie d'une direction à Tautre; nous n'obtiendrons plus, 

 en général, un cercle pour courbe isothermique, mais 

 bien une courbe à rayons inégaux; et, comme la conduc- 

 tibilité sera la même suivant les directions sur lesquejles 

 l'arrangement cristallin est le même, la symétrie de la 

 courbe isolhermique dévoilera la symétrie interne du 

 milieu cristallisé. 



Voici, comme dernier exemple, deux lames absolument 



3"°* SÉRIE, TOME XXX. 48 



