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 lieu d'aller eu s'écartaiit entre elles enijvertu des lois de la 

 pesanteur. Mais alors le liquide franchira de plus en plus 

 difficilement la portion la plus large de la nappe; cette 

 portion sera tendue, travaillée, elle fera parfois remonter 

 le bas de la ligure le long de l'axe (voir la ligne ponc- 

 tuée m'cm'); on verra se former sui' cette portion une 

 arête saillante, à cause de la force de traction développée 

 dans toute l'épaisseur de la lame, force dirigée de haut 

 en bas et réciproquement. Mais, dès ce moment, il n'y 

 aura plus assez de liquide pour alimenter la partie infé- 

 rieure delà nappe, qui s'ouvrira brusquement; aussitôt, 

 la portion supérieure, sollicitée par des forces de traction 

 dirigées en sens contraire à la pesanteur, sera soulevée 

 au-dessus du plan du disque et dessinera une lame 

 caibc, concave vers le haut, comme l'a si bien observé 

 Savart, sans pouvoir en indiquer la cause. 



Ce qui vient entièrement à l'appui de cette théorie, 

 c'est que, d'après mes expériences, il n'y a jamais de 

 relèvement brusque quand on opère avec une charge 

 constante, ou bien lorsque la charge, au lieu de diminuer 

 graduellement, va au contraire en croissant; enfin le 

 phénomène ne se manifeste pas non plus dans le cas où 

 la nappe présente une ouverture. 



La même théorie s'applique aux lames de Savart pro- 

 duites par le choc de deux veines liquides lancées par des 

 orifices circulaires dans des directions qui, au point de 

 rencontre, sont exactement opposées (*). 



Comme il fallait s'y attendre, tant que la pression est 

 forte (de l'",o à i mètres) et que les nappes sont 



(*) Annales de chimie et de physique, t. LV, 1833, p. "loi. 



