m CONSIDÉRATIONS SI R L'ETUDE 



donl je "néglige le sijfiie. Or, sous la latitude géographique de . v >0" que je 

 prendrai pour exemple, /3cos<p=O s ,013 4. Le maximum cherché est doue, 

 sous cette latitude, cte=O s ,000 049, qu'on peut évidemment négliger. 



Quant à c5À, il fournit un maximum pour B = R; et dans ce cas, il atteint 

 seulement S ,00 I, dans les mêmes circonstances que précédemment, poul- 

 ies «'toiles qui sont à moins de 4-2' du pôle. 



Nous conclurons de cet examen qu'on peut se dispenser d'introduire la 

 considération de l'aberration diurne, dans les comparaisons micrométriques 

 dont nous parlons. 



22. Il n'en est pas de même delà réfraction. Le déplacement rdes astres, 

 qui provient de cette cause, a pour valeur approchée 



»■ = Pk tang z. (106) 



où /. représente une constante, z' la distance zénitale apparente, et V hi 

 densité actuelle de l'air, au niveau du micromètre, rapportée à cette même 

 densité sous une pression barométrique q et une température t a convenues. 

 On sait d'ailleurs qu'à une température actuelle /, et sous une pression baro- 

 métrique 7 (colonne de mercure réduite à la température / ), 



P=l._ _, (107) 



7„ I -4- m [t — f„) 



où m est le coefficient de dilatation de l'air. 



Considérons le triangle Pôle-Zénit-Étoile (fig. 21), et nommons <?> la lati- 

 tude géographique du lieu, D la déclinaison de l'astre, p l'angle horaire, el 

 - la distance zénitale. Ce triangle nous donne 



cos ; — sîti s sin I) 



(108) 



d'où 



(I- QÎ 11 11 PiK m PAC î> 



(109) 



11(1) 

 (lit) 



sin p 



