EN FONCTION DE LA TEMPÉRATURE. 63 



ce qui nous montre que la résistance suivrait une loi très différente de 



8)hS 



et très compliquée. 



Dans la réalité des choses, nous reconnaissons : 



1" Que la loi de résistance d'un gaz est tout autre selon qu'on suppose ce 

 corps constitué par des atomes en repos rendus solidaires par une force 

 répulsive immalériello, ou par des atonies en mouvement et indépendants 

 les uns des autres ; 



2" Nous voyons que dans cette dernière hypothèse la résistance devient 

 une fonction de la vitesse propre aux atomes. 



Cette dernière conséquence est capitale. Dans la même hypothèse, en 

 effet, nous savons que la température des gaz est non-seulement une fonc- 

 tion de cette vitesse des atomes, mais qu'elle est consliluée par cette vitesse 

 même. De l'équation 



U = 485'"\/_I_ 



V 97.1 X ' 



273.?' 



propre à cette hypothèse, il résulte donc 



8»(S 8mS /"f 



^=^F-^^ = '^«^-IïfV^, = «^^^t, (B) 



c'est-à-dire que la résistance d'un gaz devient une fonction de la tempéra- 

 ture, pour une même densité. 



Nous disposons donc maintenant d'un moyen de vérification, sans aucune 

 objection possible, pour constater la vérité de cette hypothèse. Le lecteur a 

 vu déjà dans quel sens se prononce l'expérience. Celles que j'ai faites pré- 

 sentent, je crois, toutes les garanties possibles d'exactitude; il me reste tou- 

 tefois en ce sens à donner une dernière mesure de celte exactitude. Je l'ai à 

 dessein réservée, parce qu'avant de la présenter, j'avais à faire connaître 



