EN FONCTION DE LA TEMPÉRATURE. 49 



» rapprocher, leur vitesse s'ajoutera en doublant à celle de la molécule m. 

 » C'est là, en effet, la loi de réflexion des corps élastiques, loi que chacun 

 » peut vérifier journellement par à peu près : au jeu de billard, par exemple, 

 » il est aisé de voir que la bille frappée par la queue part avec une vitesse 

 » plus grande que celle de ce marteau élastique. Il est, de plus, visible que 

 » l'accroissement de vitesse, qui aura lieu ainsi lorsque l'un des plans se sera 

 » rapproché de l'autre, sera le même, quelle que soit la vitesse de ce plan; 

 » car si ce plan marche, par exemple, très lentement, il communiquera, à 

 » chaque choc, un surcroit de vitesse plus faible à m que s'il allait vile, mais 

 » il y aura aussi plus de chocs donnés; tandis que s'il marche très vite, 

 » l'impulsion donnée à chaque choc sera plus grande, mais il y aura moins 

 » de chocs donnés par le même trajet. 



» L'accroissement absolu de vitesse de la molécule m est donc indépen- 

 )) dant du temps que met l'un des plans à se rapprocher de l'autre, et ne 

 » dépend que de la valeur même de ce rapprochement. Il est facile de s'as- 

 » surer que l'excès de force vive que reçoit la molécule est directement pro- 

 » porlionnelle au produit de cette longueur par la pression exercée sur le 

 » plan. On voit avec quelle extrême simplicité s'explique dans cette hypo- 

 » thèse l'accroissement de température d'un corps par la compression. La 

 » température absolue d'un corps n'étant autre chose que la vitesse absolue 

 >) des molécules, l'accroissement lui-même de la température n'est autre 

 » chose que l'accroissement de celte vitesse, et l'on voit que le carré de 

 » cette vitesse est nécessairement proportionnel au produit de la pression et 

 » du chemin parcouru par notre plan : en d'autres termes, à la quantité 

 I) d'action dépensée. 



» Dans ce qui précède : {"nous avons implicitement supposé les espaces 

 » parcourus par les molécules très grands par rapport au rayon d'activité où 

 )) leurs attractions réciproques ne peuvent plus êlre considérées que comme 

 » procédant suivant la loi de Newton. Nous n'avons donc à nous occuper 

 » que de la vitesse uniforme que nous leur avons donnée dès le principe : 

 » nous avons ainsi constitué un gaz, dont les molécules sont temporairement 

 » indépendantes les unes des autres; 2° nous avons supposé rigides les plans 

 » recevant les chocs de chaque molécule, en sorte que la vitesse de celles-ci 

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