EN FONCTION DE LA TEMPÉRATURE. 53 



Voyons quelle serait la loi de la résistance pour un corps solide se mouvant 

 dans une masse indéfinie d'un gaz ainsi constitué. 



Prêtions pour exemple un disque plan, de surface S, se mouvant avec une 

 vitesse constante V, dans une direction perpendiculaire à sa surface, et cher- 

 chons la valeur de la force motrice qu'il faudrait dépenser à chaque instant 

 pour conserver au disque cette vitesse constante. — Soient m la masse de 

 chacun dos atomes ou des molécules (groupes d'atomes), U leur vitesse rec- 

 liligne, D la dislance moyenne qui les sépare. Pour plus de simplicité, ne 

 nous occupons d'abord que des billes qui, en amont et en aval, frappent le 

 disque perpendiculairement. 



Soient Uo la vitesse de réflexion en amont et w, la vitesse de réflexion en 

 aval. La force vive de chaque atome étant mv- avant le choc, elle sera, après 

 le choc 



en amont m«3, 



en aval mu]. 



L'augmenlalion sera en amont m (iil — U-); la diminution sera en aval 

 m (U^ — wf). Mais d'après un principe bien connu du choc des corps par- 

 faitement élastiques, nous avons 



w„ = (U + 2V), 



«. = (U-2V), 



il vient donc 



pour l'augmentation en amont m ((U -t- 2V)' — U') = 4»j (U -+- V) V. 



pour la diminution en aval w (U^— (U — 2V/) = 4m (U — V)V. 



Pour avoir l'action totale des percussions, nous devons maintenant multi- 

 plier cette augmentation et cette diminution de force vive de chaque bille 

 par le nombre total aussi des chocs par unité de temps. — Il est visible que 

 pour les molécules placées sur une même file dans la direction du mouvement, 



le nombre de chocs sera 



u + V 



en amont 



D ' 

 U — V 



en aval 



D 



