EN FONCTION DE LA TEMPÉRATURE. S7 



II n'en est pas de même pour les percussions en aval. Il est clair en effet 

 que du moment que (Jest tel qu'on a 



Usin <f=y, 



les atomes cessent d'atteindre le plan et les percussions deviennent nulles; 

 nous devons donc intégrer ici entre sin c? = sin ^n et sin <J = sin l ce qui 

 nous donne 



-2SmV f i\ ... 2.... I ....\ /l ... . . V 2 V I ... . .V 



\ 

 V 



F, = — ^^^ ; (-U' UV + _V'M — -U'sin* TV sin'- +- V^in^- 



Pour des vitesses allant même à V = 20 (la plus forte valeur des vitesses 

 expérimentales) les termes de la seconde parenthèse peuvent être négligés, 

 sans erreur, et il vient simplement 



8 Sm 1 8 mS 

 fo-F. = -5r 5UV% d'où p = -^^UV, (A) 



c'est-à-dire que les choses se passeraient comme si le tiers des alomes frap- 

 paient le plan normalement (*). 



(*) Dans sa belle analyse, M. Clausius a parfaitement tenu compte de l'effet dû au choc des 

 atomes arrivant sous tous les angles possibles. J'ai dû modifier légèrement la marche de l'ana- 

 lyse pour le cas dont il s'agit dans le texte, celui d'une surface en mouvement elle-même. 



La démonstration que je donne dans le texte demande, je crois, quelques explications ou 

 éclaircissements. Les équations (A) se rapportent exclusivement au cas on le plan rigide (ou 

 n'importe d'ailleurs quelle surface solide) se meut avec une vitesse uniforme dans le gaz Pour 

 V = G, elles donnent non-seulement p = 0, ce qui est tout naturel, puisqu'il ne peut y avoir 

 de résistance sans mouvement de la surface immergée, mais elles donnent même sur chaque 

 face à part, et ceci pourrait à première vue scmlder fautif. Il ne s'agit pourtant que d'une appa- 

 rence. Dans Vhijpothèse cùiélif/iie de la constilulioii des gaz, la pression, parfaitement égale, 

 qui s'établit sur les deux faces d'un plan, est duc à l'effort nécessaire pour faire rebrousser 

 chemin aux alomes, pour faire changer le signe de U; celte pression n'a absolument rien de 

 commun avec celle en excès qui s'établit dès que la surface solide entre en mouvement; et si, 

 bien inutilement, elle se trouvait introduite dans les équations, elle disparaîtrait par la sous- 

 traction qui nous fait connaître l'excédant de pression sur la face en amont. — Une autre 

 remarque plus essentielle est à faire encore. iNos équations, sans que je laie même mentionné, 

 supposent implicitement la continuité dans les chocs des particules; elles supposent qu'au 

 moment où une particule quille le plan, en atnoiit ou en aval, une autre commence déjà à le 

 toucher. Pour bien faire saisir ce point, admettons, ce qui est ici d'ailleurs légitime, que 



Tome XLIII. 8 



