D'UNE MASSE LIQUIDE SANS PESANTEUR. 49 



Or ce qui caractérise une hune, c'esl l'étendue considérable des .surfaces 

 relativement au volume; force nous est donc de reconnaître ici une influence 

 des faces do la lame, et <lc chercher la cause de la grande différence dont il 

 s'agit dans une sorte de viscosité propre des couches superficielles, indépen- 

 dante, ou à peu près, de la viscosité intérieure, et qui, très-faible dans les 

 liquides de la deuxième catégorie, est, au contraire, très-forte dans ceux de 

 la première et de la troisième. 



M. Ilagen avait déjà, on le sait (§ 7). émis une opinion analogue, et, il \ 

 a peu de temps, une idée du même genre encore a élé avancée par AI. .Meu- 

 nier ' ; on verra plus loin en quoi mon principe s'écarte de ceux de ces deux 

 savants. 



^ 27. - Ce principe admis, appliquons-le aux phénomènes. Prenons de 

 nouveau une calotte au moment de sa génération, concevons encore ses deux 

 faces partagées en anneaux moléculaires horizontaux qui descendent en 

 s'élargissant, et considérons en particulier l'un d'eux à son départ du sommet. 

 Il est clair que, pour un petit trajet effectué, les dislances entre les molé- 

 cules de cet anneau s'accroissent considérablement : par exemple, de la posi- 

 tion où son diamètre est de ()""", 01 à celle où il est de ()""", I, ces dislances 

 sont devenues décuples. On admettra, de plus, sans peine que les mouve- 

 ments dont il s'agit ne s'exécutent pas avec une régularité mathématique, et 

 qu'ainsi, dans un même anneau, les intervalles moléculaires ne demeurent 

 pas absolument égaux entre eux. Cela posé, imaginons que quelque cause 

 mette obstacle à la libre arrivée des molécules sous-jacenles dans les inter- 

 stices; l'un ou l'autre de ceux-ci deviendra bientôt assez grand pour que 

 l'attraction des molécules qu'il sépare ne puisse plus contre- balancer la 

 tension; alors ces molécules entraîneront aisément leurs voisines plus inté- 

 rieures, qui, elles aussi, subissent des éeartements, la séparation s'approfon- 

 dira de proche en proche, et la lame se déchirera en ce point. Or, dans les 

 calottes de la première catégorie, les couches superficielles ont, d'après mon 

 principe, une Irès-forle viscosité, les mouvements moléculaires y sont difficiles, 

 et l'on comprend dès lors (pie, très-près du sommet de l'une ou de l'autre 



1 Comptes rendus, 18(i<>, l. I.X1U, p. 2(iii. 



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