D'UNE MASSE LIQUIDE SANS PESANTEUR. -il 



liquide <|iii s'écoule dans l'air esl un couranl liquide qui traverse un gaz; or 

 on peut se demander quelle est la constitution d'un couranl gazeux .qui tra- 

 verse un liquide, et chercher si la théorie peut la faire prévoir ou en rendre 

 raison. C'est ce que je vais examiner. 



Concevons que d'un lube aboutissant verticalement de bas en haut au fond 

 d'un liquide, se dégage abondamment un gaz qui ne se dissout point dans ce 

 liquide, connue, par exemple, dans le procédé dont se servent les chimistes 

 pour recueillir certains gaz sous une cloche primitivement pleine d'eau. Les 

 molécules de ce gaz étant, à leur sortie du lube, animées d'un mouvement 

 vertical de bas en haut, tendent à conserver ce même mouvement, eteonsé- 

 quemment le courant gazeux tend à traverser le liquide sous la forme d'un 

 cylindre vertical continu, s'élendant de l'orifice du lube à la surface supérieure 

 de ce liquide. Mais deux causes distinctes s'opposent à ce (pie le couranl 

 prenne cette forme: la première esl la pression hydrostatique latérale du 

 liquide, pression qui va en augmentant à partir du niveau jusqu'à l'orifice 

 du tube; la seconde consiste dans les actions figuratrices moléculaires s'exer- 

 çant à la paroi liquide qui limite le couranl. 



Faisons d'abord abstraction de cette seconde cause, et cherchons quelle 

 serait la l'orme du couranl sous la seule influence combinée de la force qui 

 pousse le gaz de bas en haut et de la pression hydrostatique du liquide. Le 

 gaz tend, comme nous l'avons vu, à se creuser dans le liquide un canal cy- 

 lindrique vertical; mais le liquide, en vertu de sa pression hydrostatique, 

 devrait resserrer ce canal, tout en lui laissant sa forme de révolution, en 

 sorte que la paroi liquide qui limite le courant serait, à partir du contour de 

 l'orifice du lube, inclinée de tous les côtés vers l'axe. D'après cela, dans l'hy- 

 pothèse où nous nous sommes placés de l'absence des forces figuratrices 

 moléculaires, si, en un point quelconque de la paroi liquide, on décompose, 

 dans un plan méridien , la force verticale des molécules gazeuses en deux 

 autres forces, l'une tangente et l'autre normale à la ligne méridienne, il suffira 

 évidemment, pour l'équilibre de figure, que cette dernière composante soit 

 égale à la pression hydrostatique du liquide au même point. Or cette pression 

 va en diminuant de l'orifice au niveau supérieur, et eonséqueniment, pour que 

 la composante normale de la force ascensionnelle diminuât comme la près- 



