DUNE MASSE LIQUIDE SANS PESANTEl R. T.i 



du même liquide, mois plus long, toujours avec la condition qu'il ne s'y pro- 

 duise qu'un seul couple, et supposons une déformation de même degré, e'esl-à- 

 dire dont le renflement et l'étranglement aient la même (lèche (pie dans la pre- 

 mière ligure; nous passerons ainsi d'une sinusoïde à une autre plus allongée, 

 mais de même flèche, ce qui revient à augmenter / sans changer ,3 non plus 

 que r et A. Si nous prenons respectivement sur ces deux sinusoïdes deux 

 points homologues, ou tels <pie leurs abscisses soient entre elles comme les 

 cordes des arcs, le rapport y sera le même pour ces deux points, et eon- 

 séquemmenl le facteur /3 siiiy-rde l'expression [3] aura la même valeur, 

 ainsi que A; mais le facteur- — yV augmentera en passant du point de la 

 première ligure au point de la seconde, et d'autant plus qu'on aura donné 

 à / un plus grand accroissement. La prédominance des pressions capillaires 

 de tous les points de l'étranglement sur celles des points du renflement est 

 donc d'autant plus forte que le couple est plus allongé; et comme nous pou- 

 vons appliquer à chacun des couples formés dans la transformation d'un cy- 

 lindre d'une grande longueur ce que nous venons de trouver à l'égard d'un 

 couple isolé, il en résulte que, dans la transformation d'un semblable cy- 

 lindre, plus les renflements et les étranglements sont allongés, plus les 

 forces qui font progresser le phénomène sont intenses. D'après cela, lorsque, 

 dans un cylindre indéfini ou d'une longueur considérable, la transformation 

 est gênée par des résistances soit extérieures, soit intérieures, ces résistances, 

 à moins qu'elles ne soient trop énergiques, pourront être surmontées par un 

 allongement des couples; or on conçoit que la transformation se dispose d'elle- 

 même de manière à produire cet effet , et qu'elle allonge d'autant plus les 

 couples que les résistances opposent plus d'obstacle. 



A la vérité, le calcul ci-dessus est hase sur la supposition qu'à l'origine du 

 phénomène la ligne méridienne est une sinusoïde; mais, ainsi que je l'ai (ail 

 remarquer, si, en réalité, elle n'est pas telle, elle a bien probablement beau- 

 coup d'analogie avec celte courbe, à laquelle elle se réduit d'ailleurs, nous le 

 savons, quand les couples ont la longueur correspondante à la limite de la 

 stabilité; si l'on en connaissait la nature exacte, et qu'on lui appliquât le 

 calcul précédent, on parviendrait sans aucun doute au même résultat. 



§ 17. D'abord, en effel , on y arrive par des considérations a priori, con- 



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