1)1 m: \i\ssk liquide sans pesanteur. 



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suite fait adhérer à l'ensemble de ces deux disques, au sein du liquide alcoo- 

 lique, une masse d'huile suffisante, puis on a abaissé graduellement le disque 

 supérieur, et ou l'a arrêté au point au delà duquel la ligure renflée com- 

 mençait à perdre sa forme de révolution. Cela fait, on a mesuré au cathéto- 

 mèlre l'intervalle des deux disques, ou plutôt la dislance comprise entre la 

 face supérieure du disque supérieur et la face inférieure du disque inférieur, 

 puisque c'était des bords de ces deux faces que parlait la surface libre de la 

 figure liquide; on a effectué celte opération de deux côtés opposés de l'axe, 

 ei Ton a trouvé les deux valeurs 63 mm ,9S et <>i""",08, moyenne 64 mm 04 • 

 enfin, en disposant le calbétomèlre horizontalement , on a mesuré le diamètre 

 équatorial de la ligure, et l'on a obtenu 118 mm ,67. 



Or, en prenant comme données le diamètre des disques et le diamètre 

 équatorial de la masse, M. Lamarle a bien voulu calculer pour moi, au moyen 

 des fonctions elliptiques (40 me série, § 23), la dislance qui aurait dû exister 

 entre les bords solides d'où parlait la figure liquide pour qu'à ces bords les 

 éléments fussent perpendiculaires à l'axe, et il a trouvé ainsi 54 mra ,9, valeur 

 qui n'est que les 0,8 environ de la distance mesurée 64 mm ,04. 



On a répété ensuite l'expérience avec une masse d'huile moindre. Ici la dis- 

 lancedes disques était, en moyenne, 39 mm ,G3, et le diamètre équatorial de la 

 figure 101""",17; la valeur de la distance des disques déduite du calcul, 

 pour le cas de l'horizontalité réelle des éléments extrêmes, était 32""", 10, 

 qui constitue aussi les 0,8 de la valeur mesurée. 



Il suit évidemment de ce constant désaccord entre l'expérience cl le calcul, 

 que, dans les ligures ci-dessus, les éléments extrêmes de l'arc méridien fai- 

 saient encore, en réalité, un angle notable avec les prolongements des rayons 

 des disques, et que si, au simple aspect de la figure, on pouvait croire cel 

 angle nul, cela tenait à la grande difficulté d'une semblable appréciation. 



On doit, je pense, conclure de là que, dans le nodoïde renflé, la limite de 

 la stabilité est en deçà des circonférences où les éléments sont perpendiculaires 

 à l'axe. 



,^25. Dans les expériences que je viens de décrire, quand, après avoir 

 abaissé le disque supérieur jusqu'à la dernière limite où la figure liquide se 

 maintient régulière, on abaisse encore ce même disque d'une quantité 1res- 



