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tout aussi bien celle du second principe, ou de la forme 

 des points; il en résultera, dans le cas des points rigides, 

 des équations du mouvement de rotation des points, el, 

 dans le cas des points déformables, celles des déformations 

 de ces points. Il y aura lieu de considérer ensuite l'occu- 

 pation simultanée d'un même volume par deux ou plu- 

 sieurs espèces de points différentes (mélange des corps), 

 et les déformations des points les uns par les autres avec 

 formation de nouveaux points (phénomènes chimiques). Il 

 conviendra enlin d'introduire celte même considération 

 de la forme dans les équations du champ thermique el du 

 champ électro-magnétique. Je me propose, dans celle pre- 

 mière noie, d'indiquer le principe au moyen duquel on 

 parvient à tenir compte de la forme des points d'un champ 

 physique continu. 



2. Il ne faul pas confondre la forme du point avec celle 

 du parallélipipède élémentaire qui représente un élément 

 de volume du champ. Il n'est pas douteux que celte con- 

 fusion a dû empêcher jusqu'ici toute solution du prohlèrae 

 que nous nous posons et que nous aborderons par la con- 

 sidération de principe suivante : Considérons une masse M ; 

 Ox, Oy, Oz étant trois axes rectangulaires flxes, soient 

 x,y,z les coordonnées de son centre d'inertie. Soit G une 

 grandeur propre à M (telle, par exemple, que sa masse M ; 

 sa quantité de surface S; ses moments d'inertie A, B, C; 

 une force accélératrice exercée par M en un point d'une 

 droite, solidaire avec M, passant par le centre d'inertie 

 de RI, el à une distance de ce centre fonction des dimen- 

 sions de M ; etc.). 



Ceci convenu, regardons une portion quelconque du 

 champ physique comme possédant une grandeur d'une 



