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d'où 



Idu dv div\ dl dl dl d\ 



1 —-*--- -+- -;- -4- — H-M — -+-t;-— -t-ît? -— = 

 \dx dy dzl dl dx dy dw 



OU 



(4). 



d\ d . \a d . \v d . \w 



dt dx dy dz 



Telle est la loi de variation d'une intensité, en fonction 

 des coordonnées et du temps. On peut donner à l'équa- 

 tion (4) le nom adéquation d'intensité. Cette équation a la 

 même forme que celle que l'on appelle en hydrodyna- 

 mique équation de continuité ; cette dernière n'est qu'un 

 cas particulier de l'autre; on l'obtient quand on applique 

 le raisonnement général qui précède à la grandeur spéciale 

 G = masse, et à son intensité I = densité. Uéquation de 

 continuité repose essentiellement sur l'idée de la conser- 

 vation d'identité des points quant à la masse, dans un 

 milieu continu. 



4. Équations du mouvement dans un milieu à points 

 rigides. — Ces équations sont celles de la translation et 

 de la rotation des points, jointes à un nombre d'équations 

 d'intensité égal à celui des paramètres (ou grandeurs) 

 propres aux points. S'il y a n de ces paramètres, le mou- 

 vement est déterminé par 9 -f- w équations. 



Soient m, u, w les composantes de la vitesse du centre 

 d'inertie du point P, situé en xyz au temps t\ 



p la densité, A, B, C les intensités des moments d'inertie 

 principaux en xyzt\ 



p,q,r\es vitesses angulaires autour des axes principaux; 



^, 0, cp les trois angles connus de la théorie classique de 

 la rotation des corps solides, qui détermineront ici Vorien- 

 tation du point autour de son centre d'inertie. 



