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 infinilé d'états d'équilibre, dans chacun desquels, pour T 

 donné, à une valeur de X correspond une valeur de x, et 

 inversement, et il nous suffira, pour fixer les idées, de 

 considérer dans tout ceci des étals isothermiques. 



Ceci posé, si l'on part d'un certain étal [xX), en quoi 

 peut-on dire que consiste une déformation permanente? 

 En ce que, si l'on fait varier X dans un certain sens, ce 

 qui fait atteindre un nouvel élal d'équilibre, x ayant varié 

 aussi dans un sens donné, puis qu'on fasse varier X d'au- 

 tant en sens inverse, de manière à le ramener à sa valeur 

 primitive, x ne reprend pas sa valeur primitive. Ceci 

 revient à dire qu'à deux variations rfX de X, égales et de 

 signes contraires, correspondent des variations dx de x 

 inégales en valeur absolue. 



Les étals (xX) pour lesquels celle inégalité n'existerait 

 pas, constitueront ce qu'on pourra appeler des étals natu- 

 rels du système. D'ailleurs, les systèmes se rangeront 

 en detix catégories, suivant que ces étals naturels 

 seront stables ou instables. La stabilité consistera en 

 ce que, si l'on considère un élal (xX) voisin de l'état natu- 

 rel, les variations dx correspondantes aux rfX qui tendent 

 à ramener le système à l'état naturel, l'emportent en 

 valeur absolue sur les variations propres au cas contraire. 

 Il y aura instabilité si les conditions précédentes sont 

 renversées. 



Ces deux systèmes sont l'expression immédiate des faits : 

 on constate en effet, par exemple dans la traction, des 

 faits de déformation indéfinie toujours dans le même sens 

 (systèmes instables dans l'étal naturel); dans le magné- 

 tisme, un aimant, sous l'aclion d'un champ donné, tend, 

 dans tous ses états, vers un élal d'intensité fixe et déter- 

 miné, fonction du champ. 



