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manière que l'on marche sur son arc ascendant AMB de 

 la partie du plan où f[x\) > vers celle où /"(xX) < 0. 

 Au point inférieur A, on a donc toujours a < |3, et, au 

 point supérieur B, a > §. AMB est tout entier au-dessous 

 de BNA,et cela suffit pour établir les signes des intégrales 

 précédentes. 



Si, dans la figure i, le point A était à la gauche 

 de MN, et, dans la figure 2, à la droite de MN, on aurait 

 au conlraire/ Xrfx < et / xdX > 0. 



La possibilité de systèmes pour lesquels on aurait res- 

 pectivementyXc/x < et fXdx > est donc une consé- 

 quence des idées précédentes. L'expérience, c'est-à-dire le 

 tracé des lignes ascendantes et descendantes, décidera de 

 leur existence effective. 



Si l'on veut faire un choix théorique entre ces deux 

 espèces de systèmes, il faut introduire une nouvelle condi- 

 tion. On peut l'emprunter à la thermodynamique. Par 

 exemple, admettant ici l'application du théorème de Clau- 

 sius,y</Q>0,on aura, pour un cycle fermé,y*Xrfa;>0,et 

 dans ce cas nos figures 1 et 2 représenteront les deux 

 systèmes dont on aura admis l'existence effective pos- 

 sible. 



9. Après cet exposé des conséquences des équations de 

 principe proposées par l'auteur, voici une analyse rapide 

 de la marche qu'il a suivie (*) : 



a) l'Introduction contient une critique relative à une 

 hypothèse de M. Marcel Brillouin, laquelle consistée faire 

 dépendre d'une équation non intégrable l'état de défor- 



(') Des circonstances indépendantes de ma volonté m'obligent, 

 pour ne pas retarder encore la lecture des rapports, à supprimer ici 

 les calculs explicites et à procéder brièvement. 



