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wirkenden Kräfte aufstellen, und werden uns dabei überzeugen, 

 dass der atmosphärische Druck von gar keiner Bedeutung für 

 die Zusammenfügung der Gelenke ist. 



Es sei z. B. der atmosphärische Druck auf irgend ein 

 Gelenk, in cmm Quecksilber ausgedrückt, gleich ph, wobei 

 durch p die Schnittfläche des Gelenkendes, und darch h der 

 Barometerstand bezeichnet werden. 



Der Luftdruck mag gleich A sein, 

 ph = A. 



M wäre die zusammenfügende Wirkung, die von den Mus- 

 keln auf das Gelenk ausgeübt wird. Aus den letzten zwei 

 Kräften bleibt A bei gleichem h konstant. M kann ihre Grösse 

 infolge der aktiven oder Reflexkontraktionen der Muskeln ändern. 



Die Folge einer gleichzeitigen Kontraktion sämtlicher Mus- 

 keln, die das Gelenk umgeben (angenommen, dass keine Be- 

 wegung im Gelenke stattfindet), wird eine innige Annäherung 

 der Knorpelflächen sein , wobei die Gelenkknorpel an der Be- 

 rührungsstelle aus ihrer früheren Gleichgewichtslage herausge- 

 bracht werden. 



Der Binnendruck des Gelenkes wird nun durch andere 

 Kräfte beherrscht, die die äusseren, zusammenfügenden Kräfte 

 kompensieren: es wird einerseits die elastische Spannung der 

 Gelenkknorpel zum Gleichgewicht tendieren, andererseits wird 

 aber der hydrostatische Syuovialdruck sich auf die Gelenkflächen 

 fortpflanzen. Falls wir bei all dem ein stabiles Gleichgewicht 

 im Gelenke beobachten, muss die Gesamtheit der in einer 

 Richtung wirkenden Kräfte den entgegenwirkenden gleich sein. 

 Bezeichnen wir die Grösse der Elastizitäts-Spannung des Knorpels 

 mit E und setzen wir den hydrostatischen Druck der Synovial- 

 flüssigkeit gleich h -]- a, so ergiebt sich: 



A + M = E + p (h + a) 

 A + M = E -f ph + pa 



