226 Prof. Dr. MARTIN HEIDENHAIN, 



auf chemische und physikahsche Wirkungen zu reduzieren ver- 

 mögen. Es ist daher kaum zu übersehen, inwieweit die 

 Wirkungen der Kapiharität mit der spezifischen Betätigung der 

 lebendigen Massen zusammenfallen, inwieweit beiderlei Kraft- 

 äusserungen sich durchkreuzen und hemmen. 



Bei der allgemeineu Ableitung der Oberflächenspannung 

 geht man im Anschluss an Laplace von Massenanziehungen 

 (Kohäsionskräften) aus. Diese Anziehungen der Massenteilchen 

 wirken nur über geringe Entfernungen ; Laplace nahm seiner- 

 zeit an, dass die Abstände, über welche hin die Anziehungs- 

 kräfte sich zu äussern vermögen, verschwindend gering, nicht 

 messbar seien. Indessen sind uns die kleinsten Dinge durch 

 die Verbesserungen der Instrumente und üntersuchungsmethoden 

 im Lauf der letzten 100 Jahre immer näher und näher gerückt 

 und man hat daher versucht genauer zu bestimmen, wie gross 

 die Entfernung ist, über welche hin die molekularen Anziehungs- 

 kräfte sich noch merklich äussern. Dieser Abstand r gleich 

 dem Radius der molekularen Wirkungssphäre wird gewöhnlich 

 mit Quincke zu 0,05 a angenommen. Dieser Wert hat für 

 die Mikroskopie ein ganz besonder es Interesse, denn 

 die Formeln der Kapillaritätslehre (speziell die Formel für den 

 Krümmungsdruck) sind offenbar unter der Annahme entwickelt 

 worden, dass die Flüssigkeitsmassen, für welche sie Geltung haben 

 sollen, Oberflächen besitzen, deren zugehörige Krümmungsradien 

 im Verhältnis zum Radius der Wirkungssphäre selir gross sind. 

 Nun will aber Bernstein diese Formeln anwenden auf die 

 Muskelfibrillen, deren Durchmesser er im äussersten Falle auf 

 0,'2/f annimmt. So wäre hier der Radius der Fibrille (0,1 /*) 

 gleich dem Durchmesser der Wirkungssphäre ! ! Ob unter 

 diesen Umständen die an relativ grossen Objekten 

 gewonnenen Erfahrungen der Physiker, bezw. die 

 aus diesen abgeleiteten Formeln ohne weiteres auf 

 •das feinste Detail der Mikroskopie übertragbar 



