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Richtungen hin einander gleich und entgegengesetzt sind, ein- 

 ander aufheben; so findet man es auch fast überall in den 

 Lehr- und Handbüchern. Diese Kräfte sind indessen weit davon 

 entfernt sich (allgemein gesprochen) »aufzuheben« (elles se 

 detruisent, — sagen französische Autoren) ; vielmelir bewirken 

 sie die Kohäsion der Flüssigkeitsmasse und ohne sie würden 

 die Flüssigkeitsmoleküle nach allen Richtungen hin auseinander- 

 stieben. Wurde also gesagt, dass diese Anziehungskräfte im 

 Inneren der Flüssigkeit »sich aufheben«, so kann damit nur 

 gemeint sein, dass sie keinen Einfiuss auf die Bewegung des 

 Moleküls im Zentrum der \yirkungssphäre haben. Dies kann 

 nur insofern richtig sein, als das betrachtete Molekül, von sich 

 aus der Wärmebewegung unterliegend, bezüglich der letzteren 

 von jenen Anziehungskräften keine Veränderung erfährt. Also 

 wird das in Schwingungen begriffene Molekül mit Beziehung 

 auf jene Kräfte gedacht gleichsam aus einer stabilen Gleichge- 

 wichtslage in die andere übertreten. 



Dennoch ist eine gewisse Be wegungstendenz, welche 

 durch die Kohäsionskräfte ausgelöst oder unterhalten wird, vor- 

 handen. Es nmss nämlich beachtet werden, dass in einer 

 Flüssigkeit alle Moleküle gegeneinander beweglich oder ver- 

 schieblich sind. Auf dieser Basis kommt man zu folgenden 

 eigentlich selbstverständlichen Überlegungen. Zwischen den 

 Molekülen der Wirkungssphäre und dem zentral gelegenen 

 Molekül besteht eine gegenseitige Anziehungskraft: die 

 Kohäsion. Halbieren wir die Sphäre der Anziehung durch eine 

 beliebige Ebene ab (Fig. 2 b), so können wir ferner sagen, dass 



das Molekül O mit einer Kraft -^, deren Grundlage die An- 

 ziehungskräfte der halben Wirkungssphäre sind, sich seinem 

 nächsten in der Richtung der Symmetrieaxe O c gelegenen Nach- 

 bar O^ zu nähern sucht. Da aber auf diesen Nachbar in der 

 Richtung gegen von der ihm selber zugehörigen Wirkungs- 



