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welches das erste Molekül jenseits der unteren Grenze der Ober- 

 flächenschicht vorstellen solP), so wird dieses in der Richtung 



nach abwärts (normal zur Oberfläche) mit dem vollen Wert -^ 



angezogen werden, da dasselbe eine halbe Wirkungssphäre unter 



sich hat. Zwischen ihm und seinem Nachbar diesseits der Grenze 



C C 

 wird also immer noch der Cohäsionsdruck -^ — \- ^^ = C herrschen. 



In der Richtung nach oben (aussen) hin hat indessen das 

 Molekül (), nicht mehr eine vollständige halbe Wirkungssphäre 

 vor sich, da die letztei-e von der Begrenzungsebene der Flüssig- 

 keit durchschnitten wird. Vielmehr fallen diejenigen Moleküle 

 fort, welche bei vollständiger Sphäre den über den Flüssigkeits- 

 spiegel hinausragenden Raum erfüllen würden. Daher ist die 

 Kraft, mit welcher das Molekül O, von der unvollständigen Hälfte 

 der Wirkungssphäre in der Richtung der Normalen gegen das 



nächste Molekül 0,, hin angezogen wird, nicht mehr gleich-^, 

 sondern nur noch gleich _y - — x. Da wir nun festgestellt haben, 



dass die Bewegungstendenz der Kohäsionskräfte gegen die Tiefe 

 der Flüssigkeit, bezw. gegen den Massenmittelpunkt geht, so 

 wäre es offenbar irrig, sich vorzustellen, dass das Molekül 0, mit 



der Kraft -^ x gegen die Flüssigkeitsoberfläche emporgehoben 



wird. Vielmehr bewirkt diese zwischen O, und den Molekülen 

 der unvollständigen Sphärenhälfte bestehende Anziehung, dass 

 die letzteren einen entsprechenden Bewegungsantrieb nach ab- 

 wärts erhalten; hierbei muss man sich vergegenwärtigen, dass 

 die in der Kugelschicht a b c d enthaltenen Moleküle ja keines- 

 wegs an der Flüssigkeitsoberfläche irgendwie fixiert sind; 



1) In Fig. 3 bedeutet F die Oberfläche der Flüssigkeit, W die Dicke des 

 wirksamen Flüssigkeitshäutchens. 



