Die allgemeine Ableitung der Oberflächenkräfte etc. 231 



wenn also zwischen dem Molekül 0, und einem beliebigen 

 Molekül m in der Kugel schichte eine gegenseitige Anziehung be- 

 steht, so muss diese dazu führen, dass das Molekül m eine ent- 

 sprechende Bewegungstendenz nach abwärts erfährt, denn m ist 

 vergleichsweise beweglich, (3, hingegen ist ebenso vergleichsweise 

 unbeweglich, wegen der Verknüpfung aller Kohäsionskräfte in 

 der Richtung auf den Massenmittelpunkt. Haben wir also 

 zwischen dem zentralen Molekül 0, und denen der Kugelschichte 



a b c d eine gegenseitige Anziehung -^ — x, so kann der Effekt 



derselben meiner Auffassung nach etwa dadurch beschrieben 



werden, dass man sagt, es bestehe ein Druck — x, welcher 



den oberen Teil der Wirkungsphäre gewissermafsen in der 

 Richtung der Normalen dem Molekül (), zu nähern suche. Da 

 nun das nächstgelegene Molekül O,, wiederum mit der ganzen' 



Q 



Kraft -^nach abwärts gezogen wird, weil ihm in der Richtung 



auf die Tiefe eine vollständige halbe Wirkungssphäre zugehört, 



so wird zwischen O, und O,, im ganzen der Kohäsionsdruck 



C C 



-^ — |- -^- — X ^ ü — X vvn'ksam sein. 



Denken wir uns fernerhin auch um O,, die Sphäre der An- 

 ziehung auskonstruiert, so stellt sich für unsere Überlegung 

 heraus, dass diesmal der Ausfall der disponiblen Anziehungs- 

 kräfte noch grösser sein wird, als bei der Betrachtung von O, , 

 da die Wirkungssphäre je näher das Molekül der Oberfläche 

 liegt, um so mehr ausserhalb des Bereiches der Flüssigkeit fallen 

 wird. Mithin wird zwischen 0,, und einer über ihr gelegeneu, 

 zugehörigen Kugelschicht a, b, c, d, , welche kleiner ist als 



ab cd, eine Anziehung -^ — x, herrschen, wobei x, > x ist. 



Da nun das in der Richtung der Normalen folgende Molekül (),,, 



