Die allgemeine Ableitung der Oborfiäclienkräi'te etc. 217 



keitsschichte, welche eine sehr geringe Dicke hat. Diese Dicke 

 ist genau gleicli der maximalen Entfernung, über welche hin 

 ein Molekül noch merklich anziehend zu wirken vermag (ca. 0,05^). 

 Wir werden diese Schichte fernerhin als das wirksame Flüssig- 

 keitshäutclieu bezeichnen. Bei einer Seifenlamelle hätten wir 

 demnach, da zwei Oberflächen vorhanden sind, eine Verdoppelung 

 ■der wirksamen Flüssigkeitsschichte und demnach auch die doppelte 

 Spannung. 



Die Oberflächenspaimungen verschiedener Flüssigkeiten haben 

 einen sehr verschiedenen Wert. Der letztere wird gewöhnlich 

 ausgedrückt in Milhgramm - Millimetern , d. h. man bestimmt 

 dasjenige Gewicht in Milligrammen ausgedrückt, welches der 

 Spannung einer Flüssigkeitsoberfläche von 1 mm Seitenlänge 

 (linearer Ausdehnung) das Gleichgewicht zu halten vermag. 

 Dieser Wert ist bei gleicher Temperatur für die nämliche 

 Flüssigkeit unveränderlich und wird daher als Kapillaritäts- 

 konstante bezeichnet. Man setzt für diese in den Formeln 

 gewöhnlich den Buchstaben « oder F (auch T). 



Einige K a p i 1 1 a r i t ä t s k o n s t a n t e n : 

 Quecksilber gegen Luft . . 45,0 

 Wasser » » . . 7,5 



Olivenöl » » . . 3,8 



Alkohol » » . . 2,6 



Was den sogenannten Krümmimgsdruck anlangt, so ist 

 derselbe nur eine Komponente der Oberflächenspannung, welche 

 dann auftritt oder wirksam werden kann, wenn der Flüssigkeits- 

 spiegel gewölbt ist. Dieser Krümmungsdruck ist bei konvexer 

 Oberfläche gegen das Innere der Flüssigkeit gerichtet, bei kon- 

 kaver Oberfläche gegen die Richtung der Konkavität, also gegen 

 die Luft, wenn Luft und Flüssigkeit in Berührung stehen. Die 

 Wirkungsweisen des Krümmungsdruckes sind allgemein bekannt, 

 populär. Jede Seifenblase veranschaulicht die in Frage stehenden 



