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schehen ist. Wir haben vielmehr iin Innern der Flüssigkeit eine 

 Kraft C, welche entgegen der Wärinebewegurig die Moleküle 

 zu einer Masse vereinigt und welche naturgemäss gegen die 

 freie Oberfläche hin unter Auflockerung des Molekulargefüges 

 abnimmt. 



Mensbrugghe hat das Verdienst, die Nichtexistenz der 

 L a p 1 a c eschen Kraft K auch experimentell bewiesen zu haben. 



Nunmehr kommen wir dazu, diejenigen Kräfte zu betrachten,, 

 welche in dem wirksamen Flüssigkeitshäutchen parallel zur Be- 

 grenzungsebene wirksam werden, Betrachten wir zu diesem Behufe 

 nebenstehende Fig. 4 (oder Fig. 5 a), so halte ich mit Vi olle für 

 sicher, dass der Kohäsionsdruck innerhalb der Ebenen parallel zur 

 Oberfläche von der Tiefe zur Höhe aufsteigend allerdings abnimmt,. 



Fig. 4. 



aber i n g e r i n g e r e m G r a d e a 1 s i n d e r R i c h^t u n g normal 

 zur Oberfläche. Untersuchen wir nämlich sämtliche in der 

 Richtung normal zur Oberfläche übereinander liegenden Moleküle, 

 indem wir den Globus, welcher die Wirkungssphäre vorstellt, 

 langsam von der Tiefe zur Oberfläche aufsteigend denken, so 

 bemerken wir sofort, dass schon von dem ersten Augenblicke 

 an, in welchem die Begrenzungsebene der Flüssigkeit den Globus 

 schneidet, gerade solche Flüssigkeitsmassen in Fortfall kommen, 

 bei denen die Komponenten der Anziehung senkrecht zur 

 Oberfläche des Flüssigkeitsspiegels relativ sehr gross, die ent- 

 sprechenden Komponenten parallel zur Flüssigkeitsoberfläche 

 dagegen verhältnismäfsig klein sind (vergi. Fig. 5 a), Die iVn- 



