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wirkt. Wenn wir also z. B. einen Wassertropfen auf einer 

 Glasplatte aufruliend denken (Fig. 6), so lässt Quincke eine 

 Gleichung zwisclien drei positiven Spannungen gelten: 



«1 = ^1,2 H~ "2,3 cos ß. 

 Hierbei ist r/^ die Spannung der freien Glasoberfläche, ' ^^ ^^^ 

 Spannung Glas/Wasser, tf.y,^ ^^^' Spannung Wasser/Luft. Damit 

 sind wir an einem Punkte angekommen, welcher für die Lehre 

 von der Oberflächenspannung eine eminente Bedeutung hat. 



Fis. 6. 



Luft in L Wassern 



WKKKK^mmm cias i 



Denn wenn man eine positive Spannung a^, »Glas«, 

 nicht anerkennt, kommt man mit Notwendigkeit 

 auf die Existenz von Expansivkräften an der Grenze 

 fester und flüssiger K ö r p e r. 



Die Quincke sehe Vorstellungsweise, nach welcher man 

 eine wirksame (!) Spannung fester Oberflächen anerkennt, 

 ist in manche Lehrbücher übergegangen (Warburg, Chwolson). 

 Doch äussert Chwolson bereits eine gerechtfertigte Kritik, 

 indem er sagt, es könne sich bei Konstatierung einer wirksamen 

 Oberflächenspannung in der Grenzschichte eines festen Körpers 

 einstweilen nur um eine Analogie handeln; dagegen be- 

 zweifelt er die Realität einer solchen Spannung. Doch fügt er 

 hinzu, man könne vielleicht eine solche Spannung in der Gas- 

 schichte annehmen, welche die Glasfläche l^edeckt. 



Der G r u n d , warum excellente Autoren, wie Quincke, 

 Warburg, CUiAvolson, innerhalb einer festen Oberflächenschichte 



