Die anomogene Oberflächenspannung des lebenden Zellleibes. 869 



Kombination etwa verfügen könnte, sondern dass sich überall 

 eine feststehende Anordnung der verschiedenen Gruppen unter 

 sich gleicher Randwinkel nach deutlich erkennbaren physikali- 

 schen Gesetzen ergiebt und zwar nach physikalischen Gesetzen, 

 die sich wieder als aprioristische Forderungen vom Boden der 

 Hydromechanik aus ohne vitale Beihilfe von selbst ergeben. 



Fliesst die flüssige kammerbauende Sarkode über die alten 

 Schalenteile hin, so ist auf Grund der kontraktiven Oberflächen- 

 spannung des vorfliessenden Sarkodeteils zu erwarten, dass die 

 Sarkode auf den berührten verschiedenen Flächenarten der alten 

 Schalenteile stets unter geringstem Oberflächenverbrauch vor- 

 fliesst, weil die kontraktiv gespannte Oberfläche sich nicht weiter 

 ausdehnen lassen wird, als zur Weiterführung ihrer Randwinkel 

 auf der „Flussfläche" unbedingt notwendig ist; die flüssige Ober- 

 fläche verliert beim Vorfliessen trotz ihrer Anomogenität, die 

 Eigentümlichkeit aller anderen flüssigen Oberflächen nicht, unter 

 allen Umständen so klein zu bleiben als irgend möglich. (Mini- 

 malflächengesetz.) Die kammerbauende Sarkode muss 

 daher, wenn sie den Gesetzen der Flüssigkeiten 

 unterworfen ist, von der Mündung aus über die- 

 jenigen Ebenen, Krümmungsflächen und winklig zusam- 

 menstossenden Flächen der alten Schalenteile hinf Hessen, auf 

 denen sie am leichtesten, d. h. „unter denkbar geringster 

 Vergrösserung ihrer eigenen Oberfläche'', die von ihrer 

 Anomogenität geforderten Randwinkel vorschieben 

 kann. 



Also nicht in der Konstanz homologer Rand- 

 winkel an und für sich, sondern in der Verbindung 

 dieser Randwinkelkonstanz mit „minimalem" Ober- 

 flächenzusatz beim Vorfliessen liegt die Stärke des 

 Beweises für den „flüssigen" Zustand der kammer- 

 bauenden S a rk o d e. 



