Der Streit um den (ielenkdruck. 



385 



Gelenkfläche trifft, und nimmt von dort nach allen Seiten 

 hin ah. 



Mit anderen Worten: dieser Gelenkdruck ist eine Funk- 

 tion des Ortes im Gelenk, und wenn wir ihn richtig 

 angehen wollten, so müssten wir die ganze Funktion be- 

 stimmen. 



Wir können uns von dieser Funktion eine ungefähre Vorstellung 

 machen, wenn wir an Stelle des Hüftgelenkes zwei kongruente Halb- 

 kugeln setzen, von denen die eine die andere belastet (Fig. 1). Ist r 

 der Radius der Halbkugeln, k die Belastung und w der Winkelabstand 

 eines Punktes von dem Punkte höchsten Druckes (A in Fig. 1), so 

 wird an der Stelle höchsten Druckes 



k k 



p = -jj bezw. P = - 2 — -\- b 



r' . n r' . tl 



und in irgend einem Punkte mit dem Winkelabstand cp: 



9 



bezw. P = 



V 



(n; 



(12) 



r* . n r a . n 



Selbstverständlich gibt diese Formel nur ein annäherndes Bild von 

 der Druckverteilung längs der Knorpeloberfläche, weil das Hüftgelenk 

 in seinen verschiedenen Stellungen in mehr als einer Beziehung von 

 dem Modell der belasteten Halbkugel abweicht. 



Fig. 1. 



Die Hauptsache ist der Hinweis auf die Tatsache, dass 

 der physiologische Gelenkdruck nicht, wie ein hydrostatischer 



