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conque enveloppé par ce courant et dont la surface présente un excès 

 donné 60 f'e température sur l'ensemble du fluide. Cette intégrale, expres- 

 sion du flux total de chaleur soustrait au corps, dans l'unité de temps, par 

 le courant fluide, est 



D'une part, R, C, V y désignent les trois constantes du courant, savoir, 

 sa conductibilité intérieure, sa capacité calorifique par unité de volume, 

 enfin, sa vitesse générale; d'autre part, p y est (abstraction faite du fac- 

 teur V) le potentiel des vitesses d'écoulement, paramètre, croissant de 

 — co à +00 le long des filets fluides, caractéristique des surfaces qui 

 coupent orthogonalement tous ces filets, et considéré, ici, depuis sa va- 

 leur Po ^ 'î* proue ou extrémité amont du corps, point où le Jilet central 

 aborde le corps et se divise, à son contact, en filets élémentaires qui le 

 recouvrent, jusqu'à .sa valeur p, relative à la poupe ou extrémité ami, point 

 où ces filets élémentaires, après avoir baigné toute la surface, se rejoignent 

 pour reconstituer le filet central et quitter ensemble le corps. Enfin, 

 y désigne un paramètre, variable de zéro à 2tc, définissant les divers filets 

 élémentaires qui sillonnent le corps, et e est la distance infiniment petite, 

 fonction de p et de y, qui sépare, sur la surface, le filet élémentaire à para- 

 mètre y de son voisin à paramètre y + f/y. 



Comme c?p est, également, la distance de deux surfaces voisines d'égal 

 potentiel, considérées loin du corps, là où ces surfaces se réduisent 

 à des plans parallèles, les éléments £- c/p ont trois dimensions et l'inté- 



grale / e-rfp exprime un volume infiniment petit; d'où il suit que, pour 



tous les corps semblables et semhlablement situes dans le courant, le pouvoir 

 refroidissant (i) est proportionnel, sn ta désigne leur volume, au produit très 

 simpled^s/iLCVu. 



Il ne reste donc à calculer, pour chaque forme du corps et chacun de 

 ses modes d'orientation par rapport au courant, que le coefficient numé- 

 rique de cette proportionnalité. 



II. L'ellipsoïde paraît devoir être l'exemple naturel à choisir de la 

 théorie précédente. Et, cependant, les calculs y présentent de grandes dif- 

 ficultés, insurmontables même, dans le cas général, quand on veut arriver 

 au résultat définitif. 



