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Enfin avec la flamme très chaude présentant un cône vert et une diflTérence de po- 

 tentiel de 88 volts, la déviation du galvanomètre (') s'est maintenue entre 3 ou ^ di- 

 visions alors que la distance des électrodes variait de i""" à 12™™. 



Comme on le voit, les variations d'intensité du courant n'ont rien de bien svstéma- 

 tique et doivent plutôt être attribuées au manque d'homogénéité de la flamme que 

 décèlent les changements de couleur des électrodes quand on les déplace depuis le 

 centre jus(|u"au bord. C)r le professeur J.-J. Thomson (-) a montré que, dans le cas 

 d'une ionisation superficielle qui serait due au\ lames de platine à température et à 

 différence de potentiel constantes, quand on est assez loin de la saturation, le courant 

 doit être inversement proportionnel au cube de la distance des électrodes. 



Remarquons que, quand on remplace Im flainme bleue formée de gaz en 

 combustion par la flamme à cône, plus chaude, mais forméede gaz presque 

 complètement briilés, toutes les autres conditions restant les mêmes, la 

 déviation du galvanomètre passe de 20 à 4. ce qui montre, comme je l'ai 

 indiqué dans une Note précédente ('), que l'ionisation intense dont les 

 flammes sont le siège dépend non seulement de leur température, mais 

 des réactions qui s'y produisent. 



II. Si l'ionisation est réellement un phénomène de volume, la quantité 

 d'ions libérés par seconde est proportionnelle à la distance des élec- 

 trodes. Si l'on pouvait obtenir les courants de saturation, ils devraient donc 

 être proportionnels à cette dislance. F/expérience montre que cette loi 

 de proportionnalité ne se vérifie pas, mais nous savons déjà qu'on ne peut 

 pas obtenir, dans les flammes, de véritable courant de saturation; d'autre 

 part, l'étude de la répartition du champ permet d'élucider complètement 

 la question : les résultats .sont représentés par les courbes ci-contre. 



Avec des différences de potentiel de 2 ou 4 volts et des électrodes à 8°"" ou 10™"' 

 l'une de l'autre, le champ est tout entier localisé au voisinage immédiat des électrodes 

 dans des couches qui n'ont pas plus de \ miliimètie d'épaisseur chacune. Dans presque 

 tout l'espace compris entre les électrodes, le champ est insignifiant, de sorte que les 

 ions produits dans cette région ne peuvent jjas augmenter rinleii-ilé du coûtant ; la 

 recombinaison y équilibre à peu piés la proiluction et l'état électrique y est seiisi- 



(') Une division de Féchelle vaut 2 X io~" ou 3, i x 10 ^, suivant qu'on opère avec 

 2 ou avec 88 volts. 



('-) J.-J. Thomson, Conductian of elcclricily Ihroiigh gases, p. 17.5. 

 (■') Comptes rendus, 23 janvier 1900. 



