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Ces formules diffèrent un peu de celles qui avaient été trouvées par Lo- 

 renlz. 



Soient maintenant K, Y. Z et \', Y', Z' les trois composantes de la force 

 avant et après la transformation, la force est rapportée à l'unité de volume; 

 je trouve 



(3) X'=J(X + eSX;). \-=l, Z'=|. 



Ces formules diffèrent également un peu de celles de Lorentz; le terme 

 complémentaire en IXl rappelle un résultat obtenu autrefois par M. Lié- 

 nard. 



Si nous désignons maintenant par X,, Y,, Z, et X,, Y',, Z\ les compo- 

 santes de la force rapportée non plus à l'unité de volume, mais à l'unité de 

 masse de l'électron, nous aurons 



(4) x; = Ji(x. + azx.E), Y; = ili. z; = i^. 



Lorentz est amené également à supposer que l'électron en mouvement 

 prend la forme d'un ellipsoïde aplati; c'est également l'hypothèse faite par 

 Langevin, seulement, tandis que Lorentz suppose que deux des axes de 

 l'ellipsoïde demeurent constants, ce qui est en accord avec son hypothèse 

 /= I, Langevin suppose que c'est le volume qui reste constant. Les deux 

 auteurs ont montré que ces deux hypothèses s'accordent avec les expé- 

 riences de Raufmaiin, aussi bien que l'hypothèse primitive d'Abraham 

 (électron sphérique). T>'hypothèse de Langevin aurait l'avantage de se suf- 

 fire à elle-même, puisqu'il suffit de regarder l'électron comme déformable 

 et incompressible pour expliquer qu'd prenne quand il est en mouvement 

 la forme ellipsoïdale. Mais je montre, d'accord en cela avec Lorentz, qu'elle 

 est incapable de s'accorder avec l'impossibilité d'une expérience montrant 

 le mouvement absolu. Cela tient, ainsi que je l'ai dit, à ce que / = i est la 

 seule hypothèse pour laquelle l'ensemble des transformations de Lorentz 

 forme un groupe. 



Mais avec l'hypothèse de Lorentz, l'accord entre les formules ne se fait 

 pas tout seul; on l'obtient, et en même temps une explication possible de 

 la contraction de l'électron, en supposant que l'électron, déformable et 

 compressible, est soumis à une sorte de pression constante extérieure dont le 

 travail est proportionnel aux variations du volume. 



Je montre, par une application du principe de moindre action, que, dans 



