SÉANCE DU 5 JUIN 1906. iSoy 



ces conditions, la compensation est complète, si l'on suppose que l'inertie 

 est un phénomène exclusivement électromagnétique, comme on l'admet 

 généralement depuis l'expérience de Kaufmann, et qu'à part la pression 

 constante dont je viens de parler et qui ygit sur l'électron, toutes les forces 

 sont d'origine électromagnétique. On a ainsi l'explication de l'impossibilité 

 de montrer le mouvement absolu et de la contraction de tous les corps 

 dans le sens du mouvement terrestre. 



Mais ce n'est pas tout : Lorentz, dans l'Ouvrage cité, a jugé nécessaire de 

 compléter son hypothèse en supposant rpie toutes les forces, quelle qu'en 

 soit l'origine, soient affectées, |)ar une translation, de la même manière 

 que les forces électromagnétiques, et que, par conséquent, l'effet produit 

 sur leurs composantes par la transformation de Lorentz est encore défini 

 par les équations (4). 



Il importait d'examiner cette hypothèse de plus près et en particulier de 

 rechercher quelles modifications elle nous obligerait à apporter aux lois de 

 la gravitation. C'est ce que j'ai cherché à déterminer; j'ai été d'abord con- 

 duit à supposer que la propagation de la gravitation n'est pas instantanée, 

 mais se fait avec la vitesse de la lumière. Cela semble en contradiction avec 

 un résultat obtenu par Laplace qui annonce que cette propagation est, 

 sinon instantanée, du moins beaucoup plus rapide que celle de la lumière. 

 Mais, en réalité, la question que s'était posée Laplace diffère considérable- 

 ment de celle dont nous nous occupons ici. Pour Laplace, l'introduction 

 d'une vitesse finie de propagation était la seule motlification qu'il apportait 

 à la loi de Newton. Ici, au contraire, cette modification est accompagnée 

 de plusieurs autres; il est donc possible, et il arrive en ellel, qu'il se pro- 

 duise entre elles une compensation partielle. 



Quand nous parlerons donc de la position ou de la vitesse du corps atti- 

 rant, il s'agira de cette position ou de cette vitesse à l'instant où Voiide gra- 

 vifique est partie de ce corps; quand nous parlerons de la position ou de la 

 vitesse du corps attiré, il s'agira de cette position ou de celte vitesse à 

 l'instant où ce corps attiré a été atteint par l'onde gravifique émanée de 

 l'autre corps; il est clair que le premier instant est antérieur au seconti. 



Si donc X, y, z sont les projections sur les trois axes du vecteur qui joint 

 les deux positions, si la vitesse du corps attiré est 'i, r,, '(, et celle du corps 

 attirant ç,, vi,, ?^,, les trois composantes de l'attraction (que je pourrai 

 encore appeler X,, Y,, Z, ) seront des fonctions de a;, J', s, ^, •/), C ç,, r,,, d- 

 Je me suis demandé s'il était possible de déterminer ces fonctions tle telle 



