i5:l4 



ACADEMIE DES SCIENCES. 



d'épaisseur. Par assimilation à un ellipsoïde, on trouve qu'une substance de suscepti- 

 bilité infinie et de même forme n'aurait qu'une susceptibilité apparente de i,5. A ce 

 piiénomène démagnétisant connu, il faut ajouter ceux qui proviennent de quelques 

 petites cassures visibles, des discontinuités de la matière, même d'apparence homogène, 

 qui se trahissent par les légères variations de la densité et par les impuretés dont l'ana- 

 lyse indique toujours la présence, et enfin du fait du groupement cristalUin. 



Fig. 



1 



(CGS) 

 50 



20OO mO 6000 8C00 lOOOOHgau 



Celte remarque, rapprochée du fait consistant dans l'obtention de la 

 saturation pour une valeur finie duchamp, montre que cette valeur est d'au- 

 tant plus faible que l'expérience est plus correcte, et, comme rien n'indique 

 pour cette valeur une limite inférieure, nous ferons l'hypothèse sui- 

 vante : 



Dans la direction de facile aimantation, l'intensité d'aimantation atteint 

 la saturation dès les champs les plus faibles et la conserve jusqii aux champs les 

 plus élevés. 



L'expérience donne autant de vérifications de l'isotropie après déduction 

 du champ démagnétisant qu'il y a de directions 9 pour lesquelles la loi 

 d'aimantation a été déterminée. J'ajoute dans la figure 2 la courbe OB'C 

 correspondant à OY. Si la matière était parfaitement continue et illimitée, 

 devrait coïncider avec la ligne brisée OBC, tracée en donnant au 



ell 



point B une abscisse égale au champ démagnétisant maximum 



NI,„= 73oogauss. 



Il doit y avoir les mêmes différences d'abscisses entre OB'C et la ligne 

 brisée OBC qu'entre OA et l'axe des ordonnées. Ces premières différences 



