SÉANCE DU l3 JUIN igoD. l585 



THERMOÉLECTRICITÉ. — Pouvoir tJiermoélectrique et effet Thomson. 

 Note de M. Poxsot, présenlée par M. Lippmann. 



Lorsque deux sections d'un fil métallique sont maintenues à des tempé- 

 ratures différentes 6 et 6„, 6>9„, et qu'on fait passer un courant élec- 

 trique dans ce fd, on peut mettre en évidence l'effet Thomson. Nous igno- 

 rons la nature des phénomènes produisant cet effet, mais nous savons que 

 cet effet est proportionnel à l'intensité du courant et qu'd change de signe 

 par un renversement du courant. Nous admettons que les phénomènes 

 qui se produisent sont réversibles dans les conditions de réversibilité du 

 courant électrique. 



On peut comparer ces phénomènes réversibles se produisant dans un fil 

 entre des sections 6, 6 + <^6, 6 + 2^0, . . ., par le passage de i coulomb à 

 ceux dont seraient le siège des machines de Carnot identiques fonctionnant 

 entre les mêmes températures et utilisant, par suite, la chute d'une quan- 

 tité constante, s, d'entropie. Le rendement de toutes ces machines étant 

 indépendant de leur nature, les phénomènes accompagnant le passage de 

 I coulomb entre deux sections de température 6 et 6„ transforment en 

 énergie électrique une quantité de chaleur 5(6 — ()„) ou réciproquement, 



£ étant le potentiel de l'énergie électrique, ~, positif ou négatif, est une 



constante caractéristique de chaque conducteur, c'est le coefficient de 

 l'effet Thomson dans ce conducteur. 



Les soudures d'un élément thermoélectrique formé de deux, métaux A et B étant à 

 des températures et 0,,, q étant la chaleur absorbée à la soudure chaude 0, r/,, celle 

 rendue à la soudure froide Oj, quand l'élément fonctionne en abandonnant de l'énergie 

 dans un circuit extérieur, le courant allant dans A de la soudure 0;, à la soudure G, j'ai 

 pu établir (') l'expression de la force électroniotrice e de cet élément en posant 



On en tire 



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(') Complet rendus, 27 octobre 1902 



